latex

مُلَخَّصُ

نُحَلِّل المُلاحَظاتِ الطَيْفِيَّة الاستقطابيه لِلشُعاع الشَمْسِيّ فِي NOAA AR 10953 بِدِقَّةٍ مَكانَيْهِ عالِيَةٍ (0.3\(^{\prime\prime}\)). تَمَّ الحُصُولِ عَلَى مَلامِحِ Stokes الكامِلَةِ لِخُطُوطِ Fe i عِنْدَ 630.1nm وَ 630.2nm بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب Solar Optical Telescope (SOT) عَلَى مَتْنِ القَمَر الصِناعِيِّ Hinode. تَمَّ اِسْتِنْتاجِ تَدَرُّجات دَرَجَةِ الحَرارَةِ، وَسُرْعَةٍ خَطِّ الرُؤْيَةِ، وَمُكَوِّناتِ مُتَّجِه المَجالِ المَغْناطِيسِيّ فِي عُمْقِ البَصْرِيّ بِاِسْتِخْدامِ كَوُدّ SIR، وَلِتَقْيِيم ضَغْطِ الغازِ وَلِلحُصُول عَلَى مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ مُناسِبٍ، تَمَّ دَمْجِ مُعادَلَةِ الحَرَكَةِ لِكُلِّ بِكَسَل مَعَ مُراعاةِ شُرُوطٍ قُوَّةٍ Lorentz. لِتَحْدِيدِ شَرْطَ الحُدُودِ، تَمَّ تَطْبِيقِ خوارزميه جِينَيْهِ. المَجالِ المَغْناطِيسِيّ الناتِجِ النِهائِيِّ لَهُ تَباعُد يَتَوافَق مَعَ 0 ضِمْنَ حُدُودِ الشُكُوكَ. تَدْعَم التَحْلِيلاتِ الأَوَّلِيَّةِ لِلاِرْتِباط بَيِّنَ اِكْتِئاب Wilson وَالسُرْعَةُ وَدَرَجَة الحَرارَةِ وَقُوَّةِ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ وَمَيْل المَجالِ بِقُوَّةٍ نَمُوذَجَ الشُعاع الشَمْسِيّ غَيْرِ المُمَشَّط المُقْتَرَحِ مِن قِبَلَ Solanki وَ Montavon (solankimontafon93).

مُقَدِّمَةِ

لا تَزال الهَياكِل الخَيْطِيَّة لِلبُقَع الشَمْسِيَّةُ تَحْمِل العَدِيدَ مِن الأَسْئِلَةِ المَفْتُوحَةِ: عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، مَصْدَرٌ تَدَفُّقِ ايفرشيد، وَأَصِل الخُيُوط القَلَمِيَّة ذاتِ النَواةُ الداكِنَة الَّتِي أَكْتَشِفها شارمر وَآخَرُونَ (scharmeretal02)، بِالإِضافَةِ إِلَى هَيْكَلِ الخُيُوط القَلَمِيَّة، وَالَّتِي قَد تَكُون مِيزاتِ مَغْناطِيسِيّه مُرْتَفَعَةً (نَمُوذَجَ القَلَمِ الغَيْرِ مُمَشَّط بِواسِطَةِ سولانكي ومونتافون (solankimontafon93)، بوريرو وَآخَرُونَ (borreroetal05)، (borreroetal06)), أَو اِخْتِراقاتٍ حَرارِيَّةٍ (نَمُوذَجَ القَلَمِ الفجوي بِواسِطَةِ سبرويت وشارمر (scharmerspruit06)), أَو مَزِيجٍ مِن كُلّاً السيناريوهين، كَما اِقْتَرَحَتْهُ مُحاكاةَ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه بِواسِطَةِ ريمبل وَآخَرُونَ (rempeletal08). تُوَفِّر طُرُقٍ الاِسْتِقْصاءِ المُتَطَوِّرَةِ مَعْلُوماتٍ حَوْلَ تراتيب الكَمِّيّاتِ الفِيزيائِيَّة مِثْلَ دَرَجَةِ الحَرارَةِ \(T\)، قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ \(B\)، مَيْلِ المَجالِ \(\gamma\)، ازيموث المَجالِ \(\phi\)، وَسُرْعَةٍ خَطِّ الرُؤْيَةِ \(V_{\rm los}\) مُقابِلَ العُمْقِ البَصْرِيّ، وَلٰكِنَّها لا تُوَفِّر مَعْلُوماتٍ حَوْلَ الاِرْتِفاعاتِ الهَنْدَسِيَّةِ (لا يُمْكِن الحُصُولِ عَلَى الاِكْتِئاب وَيَلِسُونَ مُباشَرَةً مِن خِلالَ الاِسْتِقْصاءات). يَحْصُل كارول وكوبف (carrolkopf08) عَلَى تراتيب الكَمِّيّاتِ الفِيزيائِيَّة فِي الاِرْتِفاعِ الهَنْدَسِيِّ بِاِسْتِخْدامِ تَقْنِيَّةٍ اِسْتِقْصاء الشَبَكَةِ العَصَبِيَّةِ اِسْتِناداً إِلَى مُحاكاةَ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه لِلشَمْسِ الهادِئَة. وَمَعَ ذٰلِكَ، يُمْكِن اِسْتِرْجاعِ المَعْلُوماتِ المُدْرَجَةِ فَقَط فِي المُحاكاة الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه. إِنْشاءِ مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ مُهِمٌّ لِتَحْدِيدِ مُتَّجِه التَيّارِ الكَهْرَبائِيِّ \(\vec{J}\) (ضَرُورِيٌّ لِتَحْدِيدِ تَبْدِيد الطاقَةِ الاوميه وَمُهِمّ لَاِسْتِقْراء مُتَّجِه المَجالِ المَغْناطِيسِيّ مِن الغِلافِ الضَوْئِيّ إِلَى الكروموسفير)، لنمذجه المِيزاتِ المَغْناطِيسِيَّة فِي 3 أَبْعادَ، وَلِأَظْهار مَوْثُوقَيْهِ مُحاكاةَ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه.

المُلاحَظاتِ

تَمَّ رَسْمِ المِنْطَقَةِ النَشِطَةِ AR 10953 عِنْدَ زاوِيَةِ مَرْكَزِيَّةٌ \(\theta\)=10\(^{o}\) بِاِسْتِخْدامِ جِهازِ الطَيْف القُطْبِيّ لَتِلِسْكُوب البَصَرِيّات الشَمْسِيَّةُ عَلَى مَتْنِ مُرَكَّبَةٌ الفَضاءِ هينودي (Lites et al. 01; Kosugi et al. 07) فِي الأَوَّلِ مِن مايُو 2007، بَيِّنَ الساعَةَ 10:46صَباحاً و12:25صَباحاً بِتَوْقِيتِ العالَمِيِّ المُنَسِّقُ. تَمَّ مَسْحٍ المِنْطَقَةِ بِأَلْفِ خَطْوَةٍ، بِعَرْضِ خَطْوَةٍ 0.148\(^{\prime\prime}\) وَعَرَضَ شَقٍّ 0.158\(^{\prime\prime}\)، مَعَ تَسْجِيلِ مُتَّجِه سَتُوَكِّس الكامِلِ لَزَوْج خُطُوطِ الحَدِيدِ المُحايِد عِنْدَ 630نانومتر بِتَحْلِيلِ طَيْفِي قَدَّرَهُ 21.53مِلِّيّ انغستروم. كانَت الدِقَّةِ المَكانِيَّة \(\sim\)0.32\(^{\prime\prime}\). كانَ وَقْتٍ التَكامُلِ 4.8ثانِيَةً، مِمّا أَسْفَرَ عَن مُسْتَوَى تَقْرِيبِي لِلضَوْضاء يَبْلُغ 1.2\(\times\)10\(^{-3}\). تَمَّ إِجْراءِ مَعايِره الطُولَ الموجي، مَعَ الاِفْتِراضُ بِأَنَّ المِلَفِّ الشُعاعِيّ العادِيُّ لا يُظْهِر سُرْعات. فِي الدِراسَةُ اللاحِقَةِ نُرَكِّز عَلَى جُزْء مُتَجانِسٍ مِن الشُعاع الكَبِيرِ لِلبُقْعَة الشَمْسِيَّةُ مَعَ خُيُوط مُحاذاةِ شُعاعِيَّةٍ، وَالَّتِي قَدَّمَت فِي الشَكْلِ. [Fig1].

إِجْراءِ العَكْسِ

لِتَحْدِيدِ المُعَلِّماتُ الفِيزيائِيَّة لِلغِلاف الجَوِّيِّ الشَمْسِيّ كَدالّه لِعُمُقٍ البَصْرِيّ المُسْتَمِرِّ، أَيّ دَرَجَةِ الحَرارَةِ \(T(\tau)\)، قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ \(B(\tau)\)، مَيْلِ المَجالِ \(\gamma(\tau)\)، ازيموت المَجالِ \(\phi(\tau)\)، وَسُرْعَةٍ خَطِّ البَصَر \(V_{\rm los}(\tau)\)، تَمَّ تَطْبِيقِ كَوُدّ SIR (ruizcobodeltoro92) عَلَى مَجْمُوعَةِ البَياناتِ الطَيْفِيَّة الاستقطابيه. تَمَّ اِسْتِرْجاعِ قِيَمِ هٰذِهِ المُعَلِّماتُ فِي عَدَدٍ مِن نِقاطٍ العُمْقِ البَصْرِيّ تُسَمَّى العَقْدِ. بِالنَظَرِ إِلَى الدِقَّةِ المَكانِيَّة العالِيَةِ لَمُلاحَظات هينودي وَاِفْتِراض أَنَّ الهَياكِل القَلَمِيَّة مَحْلُوله أُفُقِيّا، تَمَّ إِجْراءِ عَكْسَ بِمُكَوِّن واحِدٍ فَقَط، مِمّا يَسْمَح ب 5 عَقْدِ فِي \(T(\tau)\)، 3 عَقْدِ فِي \(B(\tau)\) وَ \(V_{\rm los}(\tau)\)، وَ 2 عَقْدِ فِي \(\gamma(\tau)\) وَ \(\phi(\tau)\). لَم نَأْخُذ فِي الاِعْتِبارِ سُرْعات المايكروتوربولنس أَو تَلَوُّثٍ الضَوْء الضالّ. تَمَّ تَحْوِيلِ المِلَفّاتِ المَرْكَبَةِ النِهائِيَّةِ مَعَ سُرْعَةٍ الماكروتوربولنس \(V_{\rm mac}\) كَمَعامِل حُرٌّ إِضافِيٍّ فِي العَكْسِ.

تَحْدِيدِ مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ

تُوَفِّر طَرِيقَةِ الاِسْتِقْراء لِكُلِّ بِكَسَل تَصْنِيفاً لَنَمُوذَج جَوِّيٌّ مُقابِلَ عُمْقِ البَصْرِيّ المُسْتَمِرِّ، أَيّ نَحْصُل عَلَى \(\vec{B}(x,y,\tau)\)، \(T(x,y,\tau)\)، آلخ. يُمْكِن اِسْتِنْتاجِ مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ \(z(x,y,\tau)\) مِن خِلالَ تَكامُلٍ \[d\tau=-\kappa \rho dz \,\,. \label{optical depth}\] لِهٰذا التَكامُلِ، هُناكَ ثَلاثَةِ مُكَوِّناتِ مَطْلُوبَةٌ: \(\kappa\) (مَعامِلِ الاِمْتِصاص المُسْتَمِرِّ لِكُلِّ جرام)، \(\rho\) (كَثافَةُ الكُتْلَةِ) وَشَرْطَ الحُدُودِ \(Z_{W}\)=\(z\)(\(\tau\)=1) (اِكْتِئاب وَيَلِسُونَ).

يَتِمّ تَقْيِيمِ المُكَوَّنِ الأَوَّلِ، \(\kappa\)، بِواسِطَةِ SIR مِن دَرَجاتٍ الحَرارَةِ وَالوَفْرَة. مِن الواضِحِ أَنَّهُ يَعْتَمِد أَيْضاً عَلَى ضُغُوطٍ الغازِ. وَمَعَ ذٰلِكَ، يُمْكِن إِثْباتِ أَنَّ هٰذا الاِعْتِمادِ صَغِيرٍ لِدَرَجَةِ أَنَّهُ يُمْكِن الحُصُولِ عَلَى قِيَمِ \(\kappa\) دَقِيقَةً مِن قِيَمِ \(P_{g}\) السَيِّئَةِ لِلغايَةِ. فِي الواقِعِ، يَحْصُل SIR عَلَى تَصْنِيفِ ضَغْطِ الغازِ مِن خِلالَ تَكامُلٍ مُعادَلَةِ التَوازُنِ الهيدروستاتيكي فِي مِقْياسِ عُمْقِ البَصْرِيّ.

يَتِمّ اِسْتِخْدامِ تَصْنِيفِ الضَغْطِ لِحِسابِ المُكَوَّنِ الثانِي، الكَثافَةِ، بِاِسْتِخْدامِ مُعادَلَةِ الحالَةِ لِلغازِ المِثالِيُّ وَالأَخْذ بِعَيْنِ الاِعْتِبارِ الأُيُونات الجُزْئِيَّةِ.

إِذا قُمْنا بِتَعْيِينِ \(Z_{W}\)=0 فِي جَمِيعِ البكسلات، يُمْكِن بِناءَ مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ \(z(x,y,\tau)\) بُعْدَ تَكامُلٍ المُعادَلَةَ [optical depth]. يَتِمّ الحُصُولِ عَلَى خَرائِطِ \(\vec{B}(x,y,z)\) مِن خِلالَ اِسْتِيفاءُ خَرائِطِ \(\vec{B}(x,y,\tau)\) الناتِجَةِ عَن اِسْتِقْراء SIR. مِن الواضِحِ أَنَّ خَرائِطِ \(\vec{B}(x,y,z)\) هٰذِهِ لَها تَبايُنٍ مُخْتَلِفِ عَن الصِفْرِ. عِلاوَةً عَلَى ذٰلِكَ، النَماذِجِ لَيِسَت فِي تَوازُنٍ مِيكانِيكِيّ. سَيَقْلِل اِخْتِيارِ \(Z_{W}(x,y)\) المِثالِيُّ فِي اِرْتِفاعِ مُعَيَّنٍ كُلّاً مِن تَبايُنٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ \(\nabla \vec{B}\) وَالخَطَأ فِي مُعادَلَةِ الحَرَكَةِ.

بِتَجاهُلِ اللُزُوجَة، يُمْكِن كِتابَةِ مُعادَلَةِ الحَرَكَةِ كَما يَلِي \[\vec{F}=\vec{J}\times\vec{B}+\rho\,\vec{g}-\nabla P_{g}\,\, . \label{appmotioneq}\] إِذا تَجاهُلنا التَسارُع، يَجِب أَنَّ يَكُون \(\vec{F}\) صِفْرا. لِضَمانِ المَعْنَى الفِيزيائِيّ لِلحَلِّ، يَجِب أَنَّ يَكُون \(\nabla{\vec{B}}\) أَيْضاً صِفْرا.

نُحَدِّد دالَّةٍ الجَدارَةِ كَما يَلِي \[\chi^{2}=\sum_{pixels}{w_{1}(F_{x}^{2}+F_{y}^{2}+F_{z}^{2})+w_{2}(\nabla \vec{B}\nabla \vec{B})}\,\,, \label{meritfunction}\] حَيْثُ \(w_{1}\)، \(w_{2}\) هِيَ مُعامَلاتِ مُقَدِّمَةِ لتوزين مُساهَمَةً كُلِّ مِن \(\nabla{\vec{B}}\) وَ\(\vec{F}\) بِشَكْلٍ مُناسِبٍ. مِن خِلالَ إِدْخالُ الإِزاحات العَمُودِيَّة لِلنَماذِج الجَوِّيَّةِ فِي كُلِّ بِكَسَل نُحاوِل تَقْلِيلِ دالَّةٍ الجَدارَةِ (المُعادَلَةَ [meritfunction]) المُقِيمَةِ عِنْدَ مُسْتَوَى اِرْتِفاعِ 200km، حَيْثُ تَكُون عَدَمِ اليَقِينِ فِي المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المَعْكُوس أَدَّنِي. نَسْتَخْدِم خوارزميه جِينَيْهِ تُغَيِّر كرُومُوسُوم (مَصْفُوفه \(D_{z}(x,y)\) الَّتِي تَحْتَوِي عَلَى إِزاحات النَماذِجِ الجَوِّيَّةِ فِي كُلِّ بِكَسَل) حَتَّى تَتِمّ تَقْلِيلِ دالَّةٍ الجَدارَةِ. تَمَّ تَوْفِيرِ الخوارزميه الجينيه بِلُطْف مِن قِبَلَ Páez Mañá (مُهَنْدِسَ بَرْمَجِيّات فِي مَعْهَدِ الفَلَك فِي جُزُرِ الكَنارِيِّ). بِسَبَبِ عَدَمِ اليَقِينِ فِي طَرِيقَةِ الاِسْتِقْراء، فَإِنَّ التَصْنِيفِ الناتِجِ لِلمَجال المَغْناطِيسِيّ لَيِسَ لا دواميا وَلا يُرْضِي مُعادَلَةِ الحَرَكَةِ. وَبِالتالِي، لَتَقْيِيم \(\chi^{2}\)، نَسْتَخْدِم قِيَماً مُعَدَّله قَلِيلاً \(B'(x,y,z)\)=\(B(x,y,z)\)+\(N_{B}(x,y)\)، \(\gamma'(x,y,z)\)=\(\gamma(x,y,z)\)+\(N_{\gamma}(x,y)\)، وَ\(\phi'(x,y,z)\)=\(\phi(x,y,z)\)+\(N_{\phi}(x,y)\)، مَعَ قِيَمِ مُطْلَقَةٍ لِ \(N_{B}(x,y)\)، \( N_{\gamma}(x,y)\)، \( N_{\phi}(x,y)\) أَصْغَرِ مِن عَدَمِ اليَقِينِ فِي الأَخْطاءِ لِلمُعَلِّمات المَعْنِيَّةِ. النَتائِجِ المُتَراكِمَةِ لَمِلَفّات سَتُوَكِّس، مَعَ الأَخْذِ بِعَيْنِ الاِعْتِبارِ \(B'\)، \(\gamma'\) وَ \(\phi'\)، لا تَزال متوافقه مَعَ مِلَفّاتِ سَتُوَكِّس المُلاحَظَةُ. بِاِخْتِصار، الحَلِّ الَّذِي وَجَدَتْهُ الخوارزميه الجينيه يَتَكَوَّن مِن القِيَمِ المُثْلَى لِ \(D_{z}(x,y)\)، \(N_{B}(x,y)\)، \(N_{\gamma}(x,y)\)، وَ \(N_{\phi}(x,y)\). تَمَّ الوُصُولِ إِلَى الحَلِّ الأَفْضَلِ مِن خِلالَ تَعْيِينِ \(w_{1}\) وَ \(w_{2}\) بِحَيْثُ يسا CONTRIBUTION فِي المُعادَلَةَ [meritfunction] بِطَرِيقَةٍ مُتَساوِيَةً. فِي كُلِّ تَحْقِيقِ، يُنْتِج الكود نَتائِجِ مُخْتَلِفَةٍ قَلِيلاً مَعَ تَوْزِيعِ غاوسي حَوْلَ قِيمَةَ مُتَوَسِّطَةِ فِي كُلِّ بِكَسَل. لِذٰلِكَ، نَعْتَمِد كَحَلٍّ نِهائِيِّ مُتَوَسِّطُ 20 تَحْقِيقِ فَرْدِيٌّ.

بُعْدَ إِدْخالُ \(D_{z}(x,y)\)، \(N_{B}(x,y)\)، \(N_{\gamma}(x,y)\) وَ \(N_{\phi}(x,y)\) وَالاِسْتِيفاء إِلَى مِقْياسِ \(z\)- المُشْتَرَكِ يُمْكِننا اِفْتِراضِ أَنَّ الطَبَقَةِ عِنْدَ 200km تُرْضِي تَقْرِيباً كُلّاً مِن \(\nabla \vec{B}\) وَمُعادَلَة الحَرَكَةِ، عَلَى الرَغْمِ مِن أَنَّ تَصْنِيفِ الضَغْطِ لِكُلِّ بِكَسَل يَسْتَمِرّ فِي كَوْنُهُ واحِدٍ HE. يُمْكِننا الحُصُولِ عَلَى تَصْنِيفِ \(P_{g}\)- أَكْثَرَ دِقَّةٍ مِن خِلالَ تَكامُلٍ المُكَوَّنِ \(z\)- لِلمُعادَلَة [appmotioneq]. وَمَعَ ذٰلِكَ، عِنْدَما يَتَغَيَّر تَصْنِيفِ \(P_{g}\)-، يَتِمّ تَعْدِيلِ مِقْياسِ \(z\)- أَيْضاً. لِذٰلِكَ مِن الأَسْهَل دَمْجِ هٰذِهِ المُعادَلَةَ مِن حَيْثُ عُمْقِ البَصْرِيّ. مَعَ الأَخْذِ بِعَيْنِ الاِعْتِبارِ أَنَّ كُلّاً مِن مَعامِلِ الاِمْتِصاص \(\kappa\) وَالوَزْن الجُزَيْئِيّ المُتَوَسِّطِ \(\mu\) لا يَعْتَمِدانِ بِشَكْلٍ كَبِيرٍ عَلَى ضَغْطِ الغازِ، يُمْكِننا إِعادَةِ كِتابَةِ المُكَوَّنِ العَمُودِيّ لِلمُعادَلَة [appmotioneq] مِن حَيْثُ \(\tau\)، مَعَ تَعْيِينِ \(\vec{F}\)=0: \[\kappa\,{\frac{\mu P_{g}}{R T}}\frac{dP_{g}}{d\tau}=g\,\frac{\mu P_{g}}{R T}-{(\vec{J}\times\vec{B})}\mid_{z}\,\, . \label{motioneqtau}\] بُعْدَ تَكامُلٍ هٰذِهِ المُعادَلَةَ، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ بِواسِطَةِ Runge-Kutta، نَحْصُل عَلَى \(\rho\) وَبُعْدَ ذٰلِكَ المِقْياسُ \(z\)- الجَدِيدِ مِن المُعادَلَةَ [optical depth]. يَجِب تَكْرارِ هٰذا الإِجْراءَ بِسَبَبِ التَعْدِيلِ الطَفِيف لَقِيَم \(\vec{B}\) وَ \(\vec{J}\). يَتِمّ الوُصُولِ إِلَى التَقارُبِ بُعْدَ تكرارين فَقَط. يَتِمّ اِسْتِيفاءُ النَماذِجِ فِي جَمِيعِ البكسلات إِلَى مِقْياسِ \(z\)- عالَمِيٍّ مُشْتَرَكٍ.

النَتائِجِ وَالمُناقَشَة

بِاِسْتِخْدامِ خوارزميه جِينَيْهِ، قُمْنا بِتَقْيِيم شَرْطَ الحُدُودِ المِثالِيُّ لَتَكامُل المُكَوَّنِ العَمُودِيّ لِمُعادَلَةِ الحَرَكَةِ مَعَ مُراعاةِ قُوَى لورنتز. يُظْهِر النَمُوذَجِ الجَوِّيِّ الناتِجِ، المَرْكَبِ إِلَى مِقْياسِ \(z\) مُشْتَرَكٍ، قِيَمِ \(\nabla \vec{B}\) صَغِيرَةٌ جِدّاً فِي نِطاقِ اِرْتِفاعِ مِن 50 كَم إِلَى 200 كَم. هٰذا يُظْهِر تَناسُقَ النَتائِجِ، عَلَى الرَغْمِ مِن أَنَّ الخوارزميه الجينيه تُقَلِّل فَقَط \(\nabla \vec{B}\) عِنْدَ اِرْتِفاعِ 200 كَم. بِوُجُودِ مِقْياسِ اِرْتِفاعِ هَنْدَسِيّ مُشْتَرَكٍ فِي مُتَناوَلِ اليَدِ، يُمْكِننا تَقْيِيمِ، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، التَيّاراتِ الكَهْرَبائِيَّةِ، اِكْتِئاب وَيَلِسُونَ، وَبِشَكْلٍ عامَ البُنْيَةِ ثُلاثِيَّةٌ الأَبْعاد لَمِيزات الشُعاع الشَمْسِيّ. سَيَتِمّ التَطَرُّقِ إِلَى جَمِيعِ هٰذِهِ المَوْضُوعاتِ فِي الأَوْراقِ اللاحِقَةِ. فَقَط عِنْدَ النَظْرَةِ الأُولَى نُقَدِّم فِي الشَكْلِ [scat_zw] رُسُومات بَيانَيْهِ لِعِدَةِ كَمِّيّاتٍ فِيزيائِيّه عِنْدَ اِرْتِفاعات هَنْدَسِيّه مُعَيَّنَةٍ مُقابِلَ اِكْتِئاب وَيَلِسُونَ (\(Z_{W}\)). نُلاحِظ اِرْتِباطا قَوِيّاً بَيِّنَ دَرَجَةِ الحَرارَةِ \(T\) وَ\(Z_{W}\): فِي الأَماكِن ذاتِ \(T\) الأَعْلَى، يَتِمّ نَقْلِ \(\log\tau\) = 0 إِلَى الطَبَقاتِ العُلْيا بِسَبَبِ الاِعْتِمادِ القُوَى لِلعَتامَة عَلَى دَرَجَةِ الحَرارَةِ. لاحَظَ بِجانِبِ ذٰلِكَ أَنَّ طَبَقَةٌ \(z\) = 200 كَم تَكاد تَكُون مُتَساوِيَةً الحَرارَةِ. تُظْهِر قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ \(B\) اِرْتِباطا ضَعِيفاً جِدّاً مَعَ \(Z_{W}\): يَمِيل \(Z_{W}\) الأَعْلَى إِلَى أَنَّ يَكُون مُرْتَبِطاً بِمَجالات مَغْناطِيسِيّه أَضْعَفَ. وَمَعَ ذٰلِكَ، نَجِد اِتِّجاهاتٍ واضِحَةٍ بَيِّنَ مَيْلِ المَجالِ \(\gamma\) وَاِكْتِئاب وَيَلِسُونَ، فِي جَمِيعِ الطَبَقاتِ. يُلاحِظ نَفْسِ السُلُوكِ فِي حالَةِ سُرْعَةٍ خَطِّ البَصَر \(V_{\rm los}\). فِي الشَكْلِ [scat_zw] قُمْنا بِرَسْمِ نِقاطٍ بِاللَوْن الأَحْمَرِ تُمَثِّل البكسلات الَّتِي تَحْتَوِي عَلَى قِيَمِ كَبِيرَةٍ لِلمُكَوِّن العَمُودِيّ لَتَدَفُّق ايفرشيد (\(V_{\rm los}\)\(<\)-0.2kms\(^{-1}\)). مِن خِلالَ التَرْكِيزِ عَلَى تَوْزِيعِ النِقاطِ الحَمْراءِ عَبْرَ اللَوْحاتِ، يُمْكِننا أَنَّ نَسْتَنْتِج أَنَّ تَدَفُّقِ ايفرشيد يَتَوافَق مَعَ المَناطِقِ ذاتِ اِكْتِئاب وَيَلِسُونَ المُتَزايِدِ، دَرَجاتٍ الحَرارَةِ الأَعْلَى، وَالمَجالات المَغْناطِيسِيَّة الاضعف وَالأَكْثَرُ أُفُقَيْهِ. تَدْعَم جَمِيعِ هٰذِهِ الخَصائِص نَمُوذَجَ الشُعاع الشَمْسِيّ غَيْرِ المُمَشَّط المُقْتَرَحِ مِن قِبَلَ سولانكي ومونتافون (solankimontafon93) (أَنْظُر أَيْضاً رويز كوبو وبيلوت روبيو (Ruizcobobellotrubio08)).

لَقَد دَعَّمَت هٰذِهِ الأَعْمالِ وِزارَةِ التَعْلِيمِ وَالعُلُومِ الإِسْبانِيَّة مِن خِلالَ المَشارِيعِ ESP 2006-13030-C06-01 وAYA2007-63881.