نُقَدِّم مُلاحَظاتٍ مُتَعَدِّدَةِ الخُطُوطِ لِ CO(\(J\) = 1–0) تُجاهَ السَحابَة المُظْلِمَة L914 بِالقُرْبِ مِن مِنْطَقَةِ Cygnus X، بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب المِلِيمِتر 13.7m فِي مِرْصَدٍ Purple Mountain (PMO). تَكْشِف مُلاحَظاتٍ CO عَن وُجُودِ خَيْط طَوِيلٍ فِي سَحابه L914 بِطُولِ زاوي يَبْلُغ \(\sim\)3\(\fdg\)6، ما يُعادِل تَقْرِيباً 50pc عِنْدَ المَسافَةِ المقاسه البالِغَةِ \(\sim\)760pc. عِلاوَةً عَلَى ذٰلِكَ، تَمَّ اِكْتِشافِ مَجْمُوعَةِ مِن الخُطُوطِ الشِعْرِيَّةُ فِي مِنْطَقَتَيْنِ فَرَعِيَّتَيْنِ مِن سَحابه L914، وَالَّتِي تَرْتَبِط بِالحافَة الكَثِيفَةِ لِلخَيْط. تُظْهِر هٰذِهِ الخُطُوطِ خَصائِصِ شِبْهِ دَوْرِيَّةٍ فِي كُلِّ مِن صُور شِدَّةٍ CO وَمُخَطَّطات السُرْعَةِ-المَوْضِعَ. اِثْنانِ مِن الخُطُوطِ تَظْهَرانِ أَيْضاً تَدَرُّجات سُرْعَةٍ مُتَزايِدَةٍ وتشتتات نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ، وَالَّتِي يُمْكِن تَفْسِيرُها بِتَدَفُّقات الاِسْتِقْطاب تَحْتَ تَأْثِيرِ الجاذِبِيَّة. اِسْتِناداً إِلَى بَياناتٍ اِسْتِقْطابِ الغُبارِ عِنْدَ 353 GHz مِن Planck، وَجَدْنا أَنَّ الخُطُوطِ مُحاذاةِ جَيِّداً مَعَ المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة. عِلاوَةً عَلَى ذٰلِكَ، كُلّاً مِن الخُطُوطِ وَالمَجالات المَغْناطِيسِيَّة عَمُودَيْهِ عَلَى الحافَة الكَثِيفَةِ، مِمّا يُشَكِّل تَكْوِيناً ثُنائِيٍّ الأَطْرافِ. بِاِسْتِخْدامِ الطَرِيقَةِ الكلاسِيكِيَّةِ، قَدَرُنا قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ، وَقِيَمنا أَهَمِّيَّةً الجاذِبِيَّة وَالاِضْطِراب وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ نِسْبِيّاً، وَوَجَدْنا أَنَّ سَحابه L914 مُمَغْنَطه بِشَكْلٍ قَوِيٍّ. تُشِير نَتائِجنا إِلَى أَنَّ المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة تَلْعَب دَوْراً هامّا فِي تَشْكِيلِ الهَياكِل الخَيْطِيَّة مِن خِلالَ تَوْجِيهِ المَوادِّ عَلَى طُولِ الخُطُوطِ نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ. يُشِير المُقارَنَةِ بَيِّنَ المُلاحَظاتِ وَالمُحاكاة إِلَى أَنَّ الخُطُوطِ يُمْكِن أَنَّ تَكُون نِتاج عَمَلِيَّةِ المَغْنَطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه (MHD).
لَقَد كَشَفَت الدِراساتِ المُتَعَدِّدَةِ الأَطْياف عَن عالَمِيَّةٍ الهَياكِل الخَيْطِيَّة فِي السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة (أَنْظُر، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Schneider1979, Molinari2010, Schuller2017, Yuan2021)). تُشِير مُلاحَظاتٍ Herschel إِلَى أَنَّ الأَلْياف تَلْعَب دَوْراً هامّا فِي رَبْطُ السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة بِتَكْوِين النُجُومِ (Andre2014). وَمَعَ ذٰلِكَ، فَإِنَّ الأَلَياتِ الفِيزيائِيَّة المُتَعَلِّقَةِ بِتَكْوِين وَتَطَوُّرِ الأَلْياف مُعَقَّدَةٌ. تَفاعُلِ الجاذِبِيَّة وَالاِضْطِراب وَالضَغْطِ الحَرارِيِّ وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ وَأَهَمِّيَّتِها النِسْبِيَّةِ لا تَزال مَوْضُوعِ نِقاشٍ (أَنْظُر، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Inutsuka1992, Padoan2001, Hennebelle2013, Gomez2014)).
قَد تُساعِدنا الخُطُوطِ المُنَظَّمَةِ عَلَى نِطاقِ واسِعٍ فِي فَهُم العَمَلِيّاتِ الفِيزيائِيَّة الَّتِي تُؤَدِّي إِلَى تَكْوِينِ الهَياكِل الخَيْطِيَّة (أَنْظُر المُراجَعاتِ فِي (Hacar2023) وَ (Pineda2023)). تَمَّ التَعَرُّفُ عَلَى الخُطُوطِ لِأَوَّلِ مَرَّةً بِواسِطَةِ Goldsmith2008، الَّذِي اِكْتَشَفَ سِلْسِلَةٍ مِن الهَياكِل الشَبِيهَة بِالشَعْرِ مَعَ خَرِيطَةِ دِينامِيكِيَّةٌ واسِعَةً لِ CO فِي مِنْطَقَةِ الثَوْر. كَشَفَت قِياسات الاِسْتِقْطاب أَنَّ هٰذِهِ الخُطُوطِ متوافقه جَيِّداً مَعَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المُتَوَقَّعِ. وَجَدَت المُلاحَظاتِ اللاحِقَةِ لِ Herschel فِي نَفْسِ المِنْطَقَةِ الخُطُوطِ العَمُودِيَّة المُتَّصِلَةِ بِقِمَّةِ خَيْط B211 وَأَدَّت إِلَى الرَأْيِ بِأَنَّ الخَيْط يَكْتَسِب المَوادِّ مِن خِلالَ الخُطُوطِ (Palmeirim2013, Shimajiri2019). كَما تَمَّ اِكْتِشافِ الخُطُوطِ الجُزَيْئِيَّة فِي سَحْبِ موسكا (Cox2016)، L1642 (Malinen2014, Malinen2016) وَالدُبّ الأَصْغَرِ (Panopoulou2016)، وَغَيْرِها.
بِالإِضافَةِ إِلَى السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة، تُلاحِظ الخُطُوطِ أَيْضاً فِي الوَسَطِ الذَرِّيِّ المُنْتَشِرِ (عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (McClure2006, Tritsis2019)). تُلاحِظ هٰذِهِ الهَياكِل عَلَى أَنَّها مُنَظَّمَةِ، شِبْهِ دَوْرِيَّةٍ ومتوافقه جَيِّداً مَعَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ فِي مُسْتَوَى السَماءِ (عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Heyer2008, Heyer2016, Panopoulou2016, Soler2019)). مَعَ هٰذِهِ المِيزاتِ اللافِتَة، مِن الطَبِيعِيِّ التَكَهُّنُ بِأَنَّ هَياكِلِ الخُطُوطِ هِيَ نَتِيجَةَ لَتَدَفُّق المَوادِّ عَلَى طُولِ خُطُوطِ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ (Goldsmith2008, Palmeirim2013). يُشِير تَحْلِيلِ حُقُولِ السُرْعَةِ وَأَثارَهُ الخُطُوطِ فِي الثَوْر إِمّا إِلَى عَدَمِ اِسْتِقْرارِ كَلَّفْنَ-هلمهولتز أَو مَوْجَةِ المغنطونيه الهيدروديناميكيه كَأَصْل لِخُطُوطِ الثَوْر (Heyer2016). بَدِيلاً عَن ذٰلِكَ، اِقْتَرَحَ Chen2017 أَنَّ الخُطُوطِ هِيَ تَمَوُّجات الأَلْواح الناتِجَةِ عَن عَدَمِ اِسْتِقْرارِ القِشْرَة الرَقِيقَةِ. وَمَعَ ذٰلِكَ، بِسَبَبِ العَيِّنَةُ الصَغِيرَةِ جِدّاً مِن الخُطُوطِ المُلاحَظَةُ، لا يَزال مِن الصَعْبِ وَضْعِ قُيُودٍ قَوِيَّةٍ عَلَى النَماذِجِ النَظَرِيَّةِ وَالمُحاكاة. لِذٰلِكَ، مِن المُهِمِّ البَحْثِ عَن المَزِيدِ مِن الخُيُوط المُرْتَبِطَةِ بِالخُطُوط، مِن أَجْلِ فَهُم أَفْضَلَ لَآلِيَّة تَكْوِينِ الخُيُوط.
السَحابَة L914 هِيَ سَدِيم مُظْلِمٍ تَمَّ إِدْراجه لِأَوَّلِ مَرَّةً فِي Lynds1962. تَمَّ تَغْطِيَتَها بِمَسْح \(\rm ^{13}CO\) بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوبَيْنِ مليمتريين بِقِياس \(\rm 4~m\) فِي جامِعَةِ ناغويا (Dobashi1994). فِي مُلاحَظاتٍ \(\rm ^{13}\)CO، أَظْهَرَت السَحابَة L914 هَيْكَلا مُمْتَدّا بِشَكْلٍ عامَ. فِي هٰذا العَمَلِ، نُقَدِّم مُلاحَظاتٍ CO بِدِقَّةٍ أَعْلَى نَحْوَ سَحابه L914، كَجُزْء مِن مَشْرُوعِ رَسْمِ خَرائِطِ مَجَره دَرْبِ التَبّانَة (MWISP)1، وَهُوَ مَسْحٍ مُتَعَدِّدِ الخُطُوطِ لِ CO \((J = 1-0)\) غَيْرِ مُتَحَيِّز نَحْوَ الطائِرَةِ المَجَرِيَّة الشَمالِيَّةِ بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب المِلِيمِتر 13.7m فِي المِرْصَد الجَبَلِيِّ الأُرْجُوانِيّ (PMO; (Su2019, Sun2021)). بِالإِضافَةِ إِلَى ذٰلِكَ، تُسْتَخْدَم أَيْضاً بَياناتٍ الاِسْتِقْطاب الغباريه مِن \(Planck\). يَتِمّ تَقْدِيمِ المُلاحَظاتِ وَتَقْلِيل البَياناتِ فِي القِسْمِ 2. فِي القِسْمِ 3، نُقَدِّم نَتائِجِ المُلاحَظاتِ وَنَبْلُغ عَن اِكْتِشافِ خَيْط طَوِيلٍ مُرْتَبِطٌ بِخُطُوط متوافقه مَغْناطِيسِيّا. فِي القِسْمِ 4، نُقِيم التَوازُنِ بَيِّنَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ، الاِضْطِرابِ وَالجاذِبِيَّة فِي سَحابه L914 وَنُناقِش الأَلَياتِ المُحْتَمَلَةِ المُشارَكَةِ فِي تَكْوِينِ الهَياكِل الخَيْطِيَّة، بِالإِضافَةِ إِلَى الخُطُوطِ المُنْتَشِرَةِ. يَتِمّ تَلْخِيصُ الاِسْتِنْتاجاتِ الرَئِيسِيَّةِ فِي القِسْمِ 5.
تُغَطِّي مُلاحَظاتٍ CO نَحْوَ سَحابه L914 مِنْطَقَةِ ضِمْنَ \(81\arcdeg \le l \le 84\arcdeg\) وَ\(-3\arcdeg \le b \le -1\arcdeg\). أُجْرِيَت المُلاحَظاتِ بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب المِلِيمِتر PMO 13.7m المَوْجُودِ فِي ديلينغها، الصِينِ، مِن مارِس 2012 إِلَى مايُو 2018. اِسْتَخْدَمَ جِهازِ اِسْتِقْبالِ الطَيْف الفائِق التَوْصِيل (SSAR؛ (Shan2012)) كَجِهاز أَمامِي، وَتَمَّت مُلاحَظَةُ خُطُوطِ الاِنْبِعاث \(\rm ^{12}CO\)، \(\rm^{13}CO\)، وَ\(\rm C^{18}O\) \(J = 1-0\) فِي وَضْعِ فَصْلِ الجانِبَيْنِ. يَحْتَوِي الجانِبِ العَلَوِيّ (USB) عَلَى خَطِّ \(\rm^{12}CO\) وَالجانِبِ السُفْلِيِّ (LSB) يَحْتَوِي عَلَى خُطُوطِ \(\rm^{13}CO\) وَ\(\rm C^{18}O\). كانَ عَرَضَ الشُعاع نِصْفِ القُوَّةِ (HPBW) \(\sim55\arcsec\) عِنْدَ \(\rm 110~GHz\) وَ\(\sim52\arcsec\) عِنْدَ \(\rm 115~GHz\). كانَت دَرَجَةِ حَرارَةُ النِظامِ النَمُوذَجِيَّةِ \(\rm\sim 275~K\) لِ \(\rm ^{12}CO\) وَ\(\rm\sim 155~K\) لِ \(\rm ^{13}CO\) وَ\(\rm C^{18}O\). اِسْتَخْدَمَ مِطْياف تَحْوِيلِ فَوْرِيَّيْهِ السَرِيعِ (FFTS) كَجِهاز خَلْفِي، وَالَّذِي يَمْتَلِك عَرَضَ نِطاقِ إِجْمالِيِّ \(\rm 1~GHz\) وَيَحْتَوِي عَلَى 16384 قَناةِ. كانَت دِقَّةٍ السُرْعَةِ المُقابَلَةِ \(\rm 0.16~km~s^{-1}\) لَخَطّ \(\rm ^{12}CO\) وَ\(\rm 0.17~km~s^{-1}\) لِخُطُوطِ \(\rm ^{13}CO\) وَ\(\rm C^{18}O\) عَلَى التَوالِي. تَمَّ تَقْسِيمِ المِنْطَقَةِ المُراقَبَةِ إِلَى خَلايا فَرْدِيَّةٍ \(\rm 30\arcmin \times 30\arcmin\). تَمَّت مُراقَبَةِ كُلِّ خَلِيَّةٍ فِي وَضْعِ OTF بِمُعَدَّلِ مَسْحٍ 50 فِي الثانِيَةِ وَزَمَن تَفْرِيغُ \(\rm 0.3~s\). كانَ الفاصِلِ الزَمَنِيِّ لِلمَسْح 15 (\(\rm 50\arcsec~s^{-1} \times 0.3~s\)). لِتَقْلِيلِ تَأْثِيراتِ المَسْحِ، تَمَّ رَسْمِ خَرِيطَةِ لِكُلِّ خَلِيَّةٍ عَلَى طُولِ خُطُوطِ الطُولَ وَالعِرْضِ الجلكتيكي.
تَمَّ مَعايِره دَرَجَةِ حَرارَةُ الهَوائِيُّ (\(T_{\rm A}\)) بِاِسْتِخْدامِ طَرِيقَةِ عَجَلَةِ القِطَعِ القِياسِيَّةِ (Ulich1976). تَمَّ اِسْتِنْتاجِ دَرَجَةِ حَرارَةُ الشُعاع الرَئِيسِيُّ (\(T_{\rm mb}\)) مِن دَرَجَةِ حَرارَةُ الهَوائِيُّ (\(T_{\rm A}\)) بِاِسْتِخْدامِ المُعادَلَةَ \(T_{\rm mb} = T_{\rm A}/B_{\rm eff}\)، حَيْثُ كانَت كَفاءات الشُعاع الرَئِيسِيُّ (\(B_{\rm eff}\)) تَقْرِيباً 44% لل USB وَ48% لل LSB خِلالَ المُلاحَظاتِ. تَمَّ تَقْدِيرٍ أَخْطاءِ المُعايَرَة بِأَنَّها ضِمْنَ 10%.
تَمَّ تَقْلِيلِ البَياناتِ الأَوَّلِيَّةِ بِواسِطَةِ مَجْمُوعَةِ عَمَلٍ MWISP بِاِسْتِخْدامِ بَرْنامَجِ GILDAS2 وَأَنابِيب مُطَوِّرَةً ذاتِيّا. بُعْدَ القَضاءِ عَلَى البَياناتِ غَيْرِ الطَبِيعِيَّةِ، قُمْنا بِفُسَيْفِساء مُكَعَّبات البَياناتِ (\(30\arcmin \times 30\arcmin\) FITS) لِمَناطِقِ السَحاب وَأَعَدْنا تَشْكِيلِ الخَرائِطَ إِلَى \(30\arcsec \times 30\arcsec\). كانَ مُسْتَوَى الضَوْضاء النَمُوذَجِيّ أَقَلَّ مِن \(\rm \sim0.5~K\) لِ \(\rm ^{12}CO\) بِعَرْضِ قَناةِ \(\rm 0.16~km~s^{-1}\)، وَ\(\rm \sim0.3~K\) لِ \(\rm ^{13}CO\) وَ\(\rm C^{18}O\) بِعَرْضِ قَناةِ \(\rm 0.17~km~s^{-1}\). جَمِيعِ السُرْعات المَذْكُورَةِ فِي هٰذا العَمَلِ نِسْبِيَّةٌ لِلمِعْيار المَحَلِّيِّ لِلراحَةِ (LSR).
لِدِراسَةِ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ لَسَحابه L914، اِسْتَرْجَعَنا بَياناتٍ اِسْتِقْطابِ الغُبارِ مِن أَرْشِيف \(Planck\) الدائِمِ3. قامَ مَسْحٍ \(Planck\) الشامِلِ لِلسَماء (Planck2011) بِمُراقَبَةِ الاِسْتِقْطاب الخَطِّيِّ فِي سَبْعَةِ أَطْيافِ مِن 30 إِلَى \(\rm 353~GHz\)، وَكانَ الطَيْف \(\rm 353~GHz\) الأَكْثَرَ حَسّاسِيَّةٍ لِكَشْفِ اِسْتِقْطابِ الغُبارِ (Planck2015). بِالإِضافَةِ إِلَى ذٰلِكَ، لا يُساهِم الخَلْفِيَّةِ الكَوْنِيَّة الميكرويه (CMB) بِشَكْلٍ مَلْحُوظٍ فِي الاِنْبِعاث المستقطب فِي هٰذا الطَيْف عِنْدَ مُراقَبَةِ السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة (Soler2019). لِذٰلِكَ، تَمَّ اِسْتِخْدامِ بَياناتٍ اِسْتِقْطابِ الأَشِعَّة تَحْتَ الحَمْراءِ القَرِيبَةِ مِن \(Planck\) \(\rm 353~GHz\) فِي هٰذا العَمَلِ لِتَتْبَع المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة. الخَرائِطَ الأَصْلِيَّةِ لَها دِقَّةٍ \(4\farcm8\) بِتَنْسِيق HEALPIX4 مَعَ تَبْيِيضِ بِكَسَل عِنْدَ \(N_{side}\) = 2048، وَالَّذِي يَتَوافَق مَعَ حَجْمِ البكسل \(1\farcm7\). قُمْنا بِتَنْعِيم الخَرائِطَ إِلَى \(10\arcmin\) لِزِيادَةِ نِسْبَةَ الإِشارَةُ إِلَى الضَوْضاء (S/N) لِلمَناطِقِ المُمْتَدَّةِ، كَما اِقْتَرَحَ (Planck_2016). يَتِمّ حِسابِ زاوِيَةِ مَوْضِعَ الاِسْتِقْطاب (PA) بِالمُعادَلَة \[\theta_{\rm PA} = -\frac{1}{2}~arctan(\frac{U}{Q}),\] حَيْثُ يُعْطَى \(\theta_{\rm PA}\) وِفْقاً لِاِتِّفاقَيْهِ IAU، أَيّ \(\theta_{\rm PA}=0\arcdeg\) يُشِير إِلَى الشَمالِ وَيَزْداد \(\theta_{\rm PA}\) عَكْسَ اِتِّجاهِ عَقارِبَ الساعَةَ. تَكُون تَوَجَّهَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ عَمُودِيّاً عَلَى زاوِيَةِ المَوْضِعَ، \(\theta_{\rm B} = \theta_{\rm PA} - \frac{\pi}{2}\).
تَقَدَّمَ الصُورَةِ المُوسِعَةِ فِي الشَكْلِ [fig1] صُورَةِ ثُلاثِيَّةٌ الأَلْوانِ لَبَيانات MWISP CO نَحْوَ سَحابه L914، حَيْثُ يُظْهِر الاِنْبِعاث مِن \(\rm ^{12}CO\) بِاللَوْن الأَزْرَق، وَ \(\rm ^{13}CO\) بِاللَوْن الأَخْضَرِ، وَ \(\rm C^{18}O\) بِاللَوْن الأَحْمَرِ. اِسْتِناداً إِلَى بَياناتٍ MWISP CO ذاتِ الدِقَّةِ الزاوِيَةِ العالِيَةِ، نَكْشِف عَن بِنْيَةَ خَيْطِيّه طَوِيلَةٍ فِي سَحابه L914.
تُظْهِر الخَرائِطَ القنويه لِلسُرْعَةِ لَاِنْبِعاث MWISP CO نَحْوَ سَحابه L914 أَنَّ السَحابَة مُكْتَشِفه فِي نِطاقِ السُرْعَةِ مِن \(\rm \sim0\) إِلَى \(\rm 7~km~s^{-1}\). تُظْهِر النِهايات الخَيْطِيَّة فِي قَناةِ السُرْعَةِ الَّتِي تَتَراوَح مِن حِوالِي 1 إِلَى \(\rm 4~km~s^{-1}\)، بَيْنَما يَتِمّ مُلاحَظَةُ الجُزْء الأَوْسَطِ بِشَكْلٍ رَئِيسِيٍّ فِي حِوالِي \(\rm[3,~6]~km~s^{-1}\). تُظْهِر خَرائِطِ الكَثافَةِ المُتَكامِلَةَ لِ \(\rm ^{12}CO\)، \(\rm ^{13}CO\)، وَ \(\rm C^{18}O\)، حَيْثُ تَمَّ دَمْجِ الخُطُوطِ الجُزَيْئِيَّة الثَلاثَةِ عَلَى مَدَى السُرْعات [0, 7]، [0, 6] وَ \(\rm [0.5,\, 5.5]~km~s^{-1}\) عَلَى التَوالِي. مُقارَنَةً ب \(^{12}\)CO وَ \(^{13}\)CO، يَتَتَبَّع خَطِّ \(\rm C^{18}O\) مَناطِقِ أَكْثَرَ كَثافَةُ. يُظْهِر الشَكْلِ [fig3]c أَنَّ سَحابه L914 لَدَيها اِنْبِعاث قَوِيٍّ مِن \(\rm C^{18}O\) عَلَى طُولِ الخَيْط. نَعْتَمِد خوارزميه مُسْتَخْرَج البُنْيَةِ الثابِتَةِ المُنْفَصِلَة (DisPerSE) عَلَى بَياناتٍ \(\rm C^{18}O\) لَاِسْتِخْراج الحافَة الكَثِيفَةِ. نَظَراً لِأَنَّ خوارزميه DisPerSE تَسْتَخْرِج البِنَى الثابِتَةِ عَن طَرِيقِ رَبْطُ النِقاطِ الحَرِجَةِ التوبولوجيه (مِثْلَ الحَدِّ الأَقْصَى، الحَدِّ الأَدْنَى وَنِقاطٍ السَرْج)، فَهِيَ حَسّاسَةٍ لِلقِيَمِ المُتَطَرِّفَةِ المَحَلِّيَّةِ. لِذٰلِكَ، نَقُوم بِتَنْعِيم بَياناتٍ \(\rm C^{18}O\) إِلَى \(75\arcsec\) قِبَلَ الاِسْتِخْراج. فِي DisPerSE، يَتِمّ تَعْيِينِ عَتَباتِ الثَباتِ وَالمَتانَة عَلَى 2 وَ \(\rm 0.8~K~km~s^{-1}\) (\(\rm \sigma\sim0.25~K~km~s^{-1}\)، أَنْظُر مَوْقِعِ DisPerSE لِمَزِيدٍ مِن التَفاصِيلِ). تَمَّ فَحْص النَتائِجِ المُسْتَخْرَجَة مِن DisPerSE بَصَرِيّا فِي خَرِيطَةِ الكَثافَةِ المُتَكامِلَةَ وَتَمَّ تَطْبِيقِ تَعْدِيلاتٍ طَفِيفَةٍ وِفْقاً لَمُحِيط \(3\sigma\). يَتِمّ تَصْوِيرَ الحافَة الناتِجَةِ فِي الشَكْلِ [fig3] بِخُطُوط سَماوِيَّةً صُلْبَةً. يُقَدِّم الشَكْلِ [fig4] خَرِيطَةِ السُرْعَةِ-المَوْضِعَ عَلَى طُولِ الحافَة مِن اليَسارِ إِلَى اليَمِينِ. تَمْتَدّ البُنْيَةِ أَكْثَرَ مِن \(3\fdg6\) فِي الطُولَ (أَيّ \(\rm \sim 50~pc\) عَلَى مَسافَةِ \(\rm 760~pc\)؛ أَنْظُر أَدَنّاهُ)، مَعَ عَرَضَ اِنْبِعاث مُسْتَمِرٍّ وَقُوَى فِي كُلِّ مِن خُطُوطِ \(\rm ^{12}CO\) وَ \(\rm ^{13}CO\).
تَمَّ تَحْدِيدِ مَسافَةِ سَحابه L914 فِي الأَعْمالِ السابِقَةِ بِحِوالِي \(\rm 800~pc\) (Dobashi1994)، وَالَّتِي تَمَّ تَقْدِيرها مِن خِلالَ الطَيْف الضَوْئِيّ لِلنُجُوم القَرِيبَةِ. فِي هٰذا العَمَلِ، نَقِيس مَسافَةِ السَحابَة اِسْتِناداً إِلَى بَياناتٍ MWISP CO وَبَياناتِ \(Gaia\) DR3 (Gaia2023)، بِاِسْتِخْدامِ نَفْسِ الطَرِيقَةِ المَوْصُوفَة فِي (Yan2019). يَتِمّ تَقْدِيمِ التَفاصِيلِ حَوْلَ قِياسُ المَسافَةِ فِي المُلْحَقِ [sec:appendix1] وَتَمَّ الحُصُولِ عَلَى مَسافَةِ \(\rm 760~pc\) لَسَحابه L914.
يُقَدَّر عُمْقِ الاِمْتِصاص البَصْرِيّ لَخَطّ \(\rm ^{12}CO\) \(J = 1-0\) بِاِسْتِخْدامِ بَياناتٍ MWISP \(\rm ^{12}CO\) وَ \(\rm ^{13}CO\). بِفَرْضِ أَنَّ \(\rm ^{12}CO\) وَ \(\rm ^{13}CO\) لَهُما نَفْسِ دَرَجَةِ الحَرارَةِ الإِثارَةِ وَعامِلٌ مِلْءِ الشُعاع، نَحْسِب عُمْقِ الاِمْتِصاص البَصْرِيّ لِ \(\rm ^{12}CO\) كَما يَلِي: \[\frac{T({\rm ^{13}CO})}{T({\rm ^{12}CO)}} = \frac{1 - e^{-\tau}/R_{\rm i}}{1 - e^{-\tau}},\] حَيْثُ \(T(\rm ^{12}CO)\)، \(T(\rm ^{13}CO)\) وَ \(\rm \tau\) هِيَ شِدَّةٍ الذُرْوَة لَطِيف \(\rm ^{12}CO\) وَ \(\rm ^{13}CO\)، وَعُمْقِ الاِمْتِصاص البَصْرِيّ لِ \(\rm ^{12}CO\)، عَلَى التَوالِي. \(R_{\rm i}\) يُمَثِّل نِسْبَةَ النَظائِر لِ \(\rm ^{12}CO/^{13}CO\)، المُشْتَقَّة مِن العَلاقَةِ \({\rm [^{12}C/^{13}C]} = 4.08D_{\rm GC}+18.8\) (Sun2024). فِي هٰذِهِ المُعادَلَةَ، \(D_{\rm GC}\) يَدُلّ عَلَى المَسافَةِ المَرْكَزِيَّةِ المَجَرِيَّة وَتُقَدَّر نِسْبَةَ النَظائِر ب \(R_{i} \sim 52\) لَسَحابه L914. يَتَراوَح عُمْقِ الاِمْتِصاص البَصْرِيّ (\(\tau\)) المَحْسُوبُ مِن حِوالِي 15 فِي أَطْرافُ السَحابَة إِلَى حِوالِي 60 فِي المَواضِع الأَكْثَرَ كَثافَةُ. القِيمَةِ المُتَوَسِّطَةِ لِ \(\tau\)، وَالَّتِي تَقارُبٍ 32، تُشِير إِلَى أَنَّ اِنْبِعاث \(\rm ^{12}CO\) كَثِيفٍ بَصَرِيّا فِي سَحابه L914.
نَحُول دَرَجَةِ حَرارَةُ السُطُوع الرَئِيسِيَّةِ \(T_{\rm MB}\) لِ \(\rm ^{12}CO\) إِلَى دَرَجَةِ حَرارَةُ الإِثارَةِ \(T_{\rm ex}\) تَحْتَ فَرْضِيَّةَ التَوازُنِ الدِينامِيكِيّ الحَرارِيِّ المَحَلِّيِّ (LTE) بِاِسْتِخْدامِ الصِيغَةِ التالِيَةِ: \[T_{\rm{mb}} = [J(T_{\rm ex}) - J(T_{\rm bg}) ][1 - e^{(-\rm\tau)}],\] حَيْثُ \(T_{\rm bg} = \rm 2.7~K\) هِيَ دَرَجَةِ حَرارَةُ الخَلْفِيَّةِ؛ \(J\) هِيَ دَرَجَةِ حَرارَةُ الإِشْعاع وَ \(J_{\rm \nu}(T) = T_{0}/[e^{(h\nu/k_{\rm B}T)} - 1]\), هُنا \(T_0\) هِيَ دَرَجَةِ الحَرارَةِ الجَوْهَرِيَّة لِ \(^{12}\)CO وَ \(T_0 = h\nu/k_{\rm B}\)، \(k_{\rm B}\) وَ \(h\) هِيَ ثابِتٌ بولتزمان وَثابِت بَلّانكَ، عَلَى التَوالِي. نُحَلِّل البكسلات الَّتِي تَحْتَوِي عَلَى شِدَّةٍ مُتَكامِلَةٍ لِ \(\rm ^{13}CO\) أَكْبَرَ مِن \(\rm 1~K~km~s^{-1}~(\sim 3\sigma)\) وَنَجِد أَنَّ \(T_{\rm ex}\) فِي L914 يَتَراوَح مِن 6 إِلَى \(\rm 15~K\)، بِقِيمَةِ مُتَوَسِّطَةِ تَقارُبٍ \(\rm \sim10~K\). نَفْتَرِض أَيْضاً \(T_{\rm ex}\) مُوَحَّدَةٍ لِ CO وَنَظائِره، يُمْكِن حِسابِ عُمْقِ الاِمْتِصاص البَصْرِيّ وَكَثافَة العَمُودِ لِ \(\rm^{13}CO\) كَما يَلِي (Bourke1997): \[\label{eq_tau} {\tau_{13} = -ln[1 - \frac{T_{\rm mb}(\rm{^{13}CO})}{5.29}([e^{5.29/T_{\rm ex}} - 1]^{-1} - 0.164)^{-1}]},\]
\[{N({\rm ^{13}CO}) = 2.42 \times 10^{14 }\cdot \frac{\tau(\rm ^{13}CO)}{1 - e^{-\tau (\rm ^{13}CO)}} \cdot \frac{(1+0.88/T_{\rm ex})\times \int{T_{\rm mb}({\rm ^{13}CO}) dV}}{1 - e^{-T_{0}({\rm ^{13}CO})/T_{\rm ex}}}}.\]
تُسْتَخْدَم نَسَبَ الوَفْرَة \(\rm {H_2}/{^{12}CO} \approx 1.1 \times 10^4\) (Frerking1982) وَ \(\rm ^{12}C/^{13}C \approx 52\) (Sun2024) لِحِسابِ كَثافَةُ عَمُود H\(_2\). يَتِمّ عَرَضَ خَرِيطَةِ كَثافَةُ العَمُودِ فِي الشَكْلِ [fig9]. تَتَراوَح كثافات العَمُودِ لِلحافَة الكَثِيفَةِ وَالخُطُوطُ الضَبابِيَّةُ بَيِّنَ \(N\rm(H_{2}) \sim 5-7 \times 10^{21}~cm^{{-2}}\) وَ \(N\rm(H_{2}) \sim 1-3 \times 10^{21}~cm^{{-2}}\)، عَلَى التَوالِي. كَما هُوَ مُوَضِّح فِي الشَكْلِ [fig9]، تَبْدُو الخُطُوطِ الضَبابِيَّةُ مُتَّصِله بِأَكْثَرِ أَجْزاءِ الهَيْكَل كَثافَةُ.
نَسْتَخْدِم نَمُوذَجَ Gaussian فِي حَزْمه python RadFil (Zucker2018) لَتَناسَبَ مِلَفّاتِ كَثافَةُ العَمُودِ لِلخَيْط L914 وَتَقْدِيرٍ العَرْضِ المنقح (\(FWHM_{\rm dec} = \sqrt{FWHM^{2} - HPBW^{2}}\)، حَيْثُ \(HPBW\) هُوَ نِصْفِ عَرَضَ القُدْرَةِ) لِلخَيْط. بِفَرْضِ أَنَّ الهَيْكَل الخَيْطِيّ عِبارَةٌ عَن أُسْطُوانَة طَوِيلَةٍ، يُمْكِن حِسابِ كُتْلَةِ الخَطِّ، الكَثافَةِ الحَجْمِيَّةِ وَكَثافَة العَمُودِ المُتَوَسِّطَةِ بِاِسْتِخْدامِ المُعادَلات \(M_{\rm line} = \mu m_{\rm H}\int{N(r) \it dr}\)، \(n = \frac{M_{\rm line}}{\pi r^{2}}\) وَ \(\overline{N} = \frac{M_{\rm line}}{2\times r}\)، حَيْثُ \(\mu\)، \(m_{\rm H}\) وَ \(r\) هِيَ الكُتْلَةِ الجُزَيْئِيَّة المُتَوَسِّطَةِ، كُتْلَةِ ذَرَّةٍ الهِيدرُوجِين وَنِصْفِ قَطَرِ الخَيْط، عَلَى التَوالِي. بِاِسْتِخْدامِ نَفْسِ الطَرِيقَةِ، نَحْسِب أَيْضاً خَصائِصِ السِتَّةِ خُطُوطِ (S1-6) المُحَدَّدَةِ فِي القِسْمِ [sec:r1]. تُدْرِج جَمِيعِ خَصائِصِ الهَياكِل الخَيْطِيَّة فِي الجَدْوَلُ [tab:fil]. يُقَدَّر العَرْضِ، كُتْلَةِ الخَطِّ وَالكَثافَة الحَجْمِيَّةِ لَخَيْط L914 ب \(\rm \sim 1~pc\)، \(80~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\) وَ \(\rm1300~cm^{-3}\)، عَلَى التَوالِي. خَيْط L914 حَرارِيّا فَوْقَ الحَرَج بِكُتَله خَطِّ أَكْبَرَ بِكَثِيرٍ مِن القِيمَةِ الحَرِجَةِ لِلتَوازُن لَأُسْطُوانَة مُتَساوِيَةً الحَرارَةِ (\(M_{\rm line, crit} \sim 17~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\) بِدَرَجَةِ حَرارَةُ غازِ \(\rm 10~K\)، مُشْتَقّه مِن \(M_{\rm line, crit} = 2c_{\rm s}^{2} / \rm G\)؛ Ostriker1964). العَرْضِ المُتَوَسِّطِ لِلخُطُوطِ حِوالِي \(\rm 0.5~pc\)، وَهُوَ نِصْفِ عَرَضَ خَيْط L914. تَتَراوَح كُتَلِ الخُطُوطِ مِن 3 إِلَى \(12~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\)، بِقِيمَةِ مُتَوَسِّطَةِ تَقارُبٍ \(\sim 8~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\). جَمِيعِ الخُطُوطِ حَرارِيّا دُونِ الحَرَج. ما لَم يَتِمّ تَوْفِيرِ ضَغْطِ إِضافِيٍّ (مِثْلَ الضَغْطِ المَغْناطِيسِيّ)، مِن المُتَوَقَّعِ أَنَّ تَتَفَرَّق هٰذِهِ الخُطُوطِ. نَظَراً لِأَنَّ الخُطُوطِ رَقِيقَةٌ جِدّاً بِحَيْثُ يُمْكِن تَأَثُّرها بِسُهُولَةٍ بِالمَوادِّ المُحِيطَةِ، فَسَيَتِمّ إِدْخالُ شُكُوكٍ كَبِيرَةٍ بِالضَرُورَةِ عَلَى الحِساباتِ.
يُمْكِن اِسْتِنْتاجِ مَجالِ السَماءِ المُسْتَوَى (POS) المَغْناطِيسِيّ بِاِسْتِخْدامِ بَياناتٍ \(Planck\) بِناءَ عَلَى الاِفْتِراضُ بِأَنَّ المِحْوَرُ القَصِيرِ لَحَبِيبات الغُبارِ يَتَماشَى جَيِّداً مَعَ الاِتِّجاهِ المَحَلِّيِّ لِلمَجال المَغْناطِيسِيّ (Andersson2015). فِي الجُزْء الأَيْسَر مِن L914، يَتَماشَى المَجالِ المَغْناطِيسِيّ جَيِّداً مَعَ الهَيْكَل الكَثِيفِ. وَمَعَ ذٰلِكَ، فِي الأَجْزاء الوَسَطِيّ وَاليَمَنِيّ، يُظْهِر المَجالِ المَغْناطِيسِيّ مُنْعَطَفاً حادّاً، حَيْثُ يُصْبِح عَمُودِيّاً عَلَى الهَيْكَل الكَثِيفِ وَمُوازِياً لَهَياكِل الخُطُوطِ الضَبابِيَّةُ. مِن أَجْلِ تَحْدِيدِ التَوَجُّهِ النِسْبِيّ بَيِّنَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ وَالهَياكِل الخَيْطِيَّة، نُقَدِّم أَوَّلاً تَوْزِيعِ زَوايا مَوْضِعَ الاِسْتِقْطاب (PAs)، حَيْثُ يُمْكِن تَقْسِيمِ ال PAs بَصَرِيّا إِلَى ثَلاثِ مَجْمُوعاتٍ. نَقُوم بِتَنْفِيذِ تَوافُقٌ وَظِيفَةٍ الغاوس مُتَعَدِّدَةِ المُكَوِّناتِ عَلَى تَوْزِيعِ ال PA وَنَحْصُل عَلَى القِيَمِ المُتَوَسِّطَةِ لِ \(\sim29.6\arcdeg\)، \(-44.2\arcdeg\) وَ \(-63.9\arcdeg\)، مَعَ اِنْحِرافات سَيَغُمّا الواحِدَةِ \(\sim5.03\arcdeg\)، \(7.56\arcdeg\)، وَ \(4.23\arcdeg\) لِلمُكَوِّنات الثَلاثِ C1، C2، وَ C3، عَلَى التَوالِي. المُكَوَّنِ الأَوَّلِ C1 يُغَطِّي نِطاقِ PAs مِن \(\sim9\arcdeg\) إِلَى \(50\arcdeg\)، وَيَتَوافَق مَعَ المِنْطَقَةِ المُحَدَّدَةِ R1. المُكَوَّنِ الثانِي (C2) يَتَراوَح مِن \(\sim -52\arcdeg\) إِلَى \(-14\arcdeg\)، وَالمِنْطَقَةِ المُقابَلَةِ هِيَ R2. المُكَوَّنِ الثالِثِ (C3) يَمْتَدّ مِن \(\sim -81\arcdeg\) إِلَى \(-52\arcdeg\)، وَيَقَع فِي الجانِبِ الأَيْمَن مِن L914، أَيّ المِنْطَقَةِ R3. يُمْكِن اِسْتِنْتاجِ تَوَجَّهَ المَجالِ B العالَمِيِّ، المُشارِ إِلَيهِ ب \(\rm \theta_{B}\)، مِن PA، بِاِسْتِخْدامِ الصِيغَةِ \(\rm \theta_{B} = \overline{\theta}_{PA} - \frac{\pi}{2}\).
بِالنِسْبَةِ لِتَوْجِيهِ الهَيْكَل، نَقُوم أَوَّلاً بِتَقْسِيم خَيْط L914 إِلَى ثَلاثَةِ أَجْزاءِ (Seg1-3) بِناءَ عَلَى تَوْزِيعِ زَوايا اِسْتِقْطابِ الغُبارِ المُوَضِّحَة فِي الصُوَرِ. ثُمَّ نَسْتَخْدِم تَوافُقٌ الدالَّةِ الكَثِيرَةِ الحُدُودِ مِن الدَرَجَةِ الثالِثَةِ لَتَنْعِيم مَسارِ كُلِّ هَيْكَلِ خَيْطِي (القِطاعاتِ وَالخُطُوطُ)، وَنَحْسِب المُشْتَقَّ فِي كُلِّ نُقْطَةً عَلَى طُولِ المَسارُ. يَتِمّ اِعْتِمادِ الزاوِيَةِ المماسيه المُتَوَسِّطَةِ عَلَى طُولِ كُلِّ مَسارِ كَتَوْجِيه لِلهَيْكَلِ. تَتْبَع تَوْجِيهاتٍ الهَياكِل لِلقِطاعاتِ Seg1-3 أَيْضاً اِتِّفاقِيَّةِ الاِتِّحادِ الفَلَكِيِّ الدُوَلِيِّ (IAU)، مَعَ زَوايا التَوْجِيهِ \(-88\arcdeg\pm18\arcdeg\)، \(-77\arcdeg\pm23\arcdeg\) وَ \(-66\arcdeg\pm12\arcdeg\) لِ Seg1، Seg2، وَ Seg3، عَلَى التَوالِي.
يُمْكِن تَقْدِيرٍ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المَسْقَط عَلَى مُسْتَوَى السَماءِ (\(B_{\rm pos}\)) بِاِسْتِخْدامِ طَرِيقَةِ دِيفِيس-تشاندراسيكار-فَيَرْمِي (DCF؛ (Davis1951, Chandrasekhar1953)). تَحْتَ الاِفْتِراضُ بِأَنَّ التشتت المُلاحَظِ لَزاوِيَة مَوْضِعَ الاِسْتِقْطاب ناتِجٌ بِشَكْلٍ كامِلٍ عَن الاِضْطِراباتِ غَيْرِ القابِلَةِ لِلاِنْضِغاط وَالمُتَساوِيَة الخواص، يُقَدَّر قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ كَما يَلِي \[\label{eq2} B_{\rm pos} = Q\sqrt{4\pi\rho}\frac{\sigma_{\rm turb}}{\sigma_{\theta}}~\rm{(cgs)},\] حَيْثُ \(\rho\) هُوَ الكَثافَةِ الحَجْمِيَّةِ (\(\rm \rho \sim 1300~cm^{-3}\)، أَنْظُر القِسْمِ [sec:r2])، \(\sigma_{\rm turb}\) هُوَ تَشَتَّتَ السُرْعَةِ غَيْرِ الحَرارِيِّ أُحادِيٍّ البُعْدِ، \(\sigma_{\theta}\) هُوَ تَشَتَّتَ زاوِيَةِ الاِسْتِقْطاب، وَ\(Q\) هُوَ عامِلٍ التَصْحِيحِ. تُشِير المُحاكاة العَدَدِيَّةِ ثُلاثِيَّةٌ الأَبْعاد لديناميكا المَوائِع المَغْناطِيسِيَّة فِي (Ostriker2001) إِلَى أَنَّهُ يَجِب تَطْبِيقِ عامِلٍ تَصْحِيحِ \(Q = 0.5\) عَلَى صِيغَةِ DCF عِنْدَما يَكُون تَشَتَّتَ PAs أَقَلَّ مِن \(\sim 25\arcdeg\)، وَهُوَ ما يَنْطَبِق عَلَى عَيْناتنا (أَنْظُر الشَكْلِ [fig11]). عَدَمِ اليَقِينِ فِي عامِلٍ \(Q\) هُوَ 30% (Crutcher2004).
تَمَّ اِشْتِقاق تَشَتَّتَ PA فِي القِسْمِ [sec:r31]. نَقُوم بِتَقْيِيم تَشَتَّتَ السُرْعَةِ غَيْرِ الحَرارِيِّ (\(\sigma_{\rm turb}\)) بِاِسْتِخْدامِ بَياناتٍ \(\rm ^{13}CO\) بِإِزالَةِ الجُزْء الحَرارِيِّ (\(\rm \sigma_{th}\)) مِن تَشَتَّتَ السُرْعَةِ المُلاحَظِ (\(\rm \sigma_{obs}\)) \[\sigma_{\rm turb}^2 = \sigma_{\rm obs}^2 - \sigma_{\rm th}^2,\] حَيْثُ يَتِمّ تَحْدِيدِ تَشَتَّتَ السُرْعَةِ الحَرارِيِّ بِواسِطَةِ \(\sigma_{\rm th} = \sqrt{\frac{k_{\rm B}T_{\rm kin}}{m_{\rm obs}}}\)، هُنا \(m_{\rm obs}\) هُوَ كُتْلَةِ جُزَيْء \(\rm ^{13}CO\) (\(m_{\rm obs} = \rm 29~amu\))، \(T_{\rm kin}\) هُوَ دَرَجَةِ حَرارَةُ الحَرَكَةِ الغازِيَّةِ، وَالَّتِي نَعْتَمِدها مِن دَرَجَةِ الإِثارَةِ المُقَدَّرَةِ مِن اِنْبِعاث \(\rm ^{12}CO\)، تَحْتَ اِفْتِراضِ التَوازُنِ الدِينامِيكِيّ الحَرارِيِّ (أَنْظُر القِسْمِ [sec:r2]). المُتَوَسِّطِ المُقَدَّرِ لِ \(\sigma_{\rm th}\) هُوَ \(\rm\sim 0.05\pm0.01~km~s^{-1}\) لِجَمِيعِ المَناطِقِ الثَلاثِ، وَهُوَ صَغِيرٍ جِدّاً وَبِالتالِي يُمْكِن إِهْماله مُقارَنَةً ب \(\sigma_{\rm obs}\). يُمْكِن تَقْدِيرٍ تَأْثِيرِ تَوَسُّع العَتامَة (\(\tau\)) عَلَى تَشَتَّتَ السُرْعَةِ بِالرُجُوعِ إِلَى (Phillips1979, Hacar2016) \[\label{eq8} \frac{\sigma_{\rm obs}}{\sigma_{\rm int}} =\frac{1}{\sqrt{\rm{ln} 2}}\left[\rm{ln} \left( \frac{\tau}{ln\left(\frac{2}{e^{-\tau}+1}\right) } \right) \right]^{1/2},\] حَيْثُ \(\sigma_{\rm obs}\) وَ\(\sigma_{\rm int}\) هُما تَشَتَّتَ السُرْعَةِ المُلاحَظِ وَالجَوْهَرِيّ عَلَى التَوالِي. عِنْدَما تَصِل العَتامَة إِلَى 0.6، يُمْكِن أَنَّ يَصِل مَسّاً CONTRIBUTION العَتامَة إِلَى 10%. وِفْقاً لِلمُعادَلَة [eq_tau]، وَجَدْنا أَنَّ أَكْثَرَ مِن 30% مِن البكسلات فِي سَحابه L914 لَدَيها عُمْقِ بَصَرِيّ لِ \(\rm ^{13}CO\) أَكْبَرَ مِن 0.6. لِذٰلِكَ، فَإِنَّ تَصْحِيحِ عُمْقِ البَصَر ضَرُورِيٌّ. فِي المُعادَلَةَ [eq8]، نَعْتَمِد تَشَتَّتَ السُرْعَةِ المَوْزُون بِالكَثافَة \(\sigma_{\rm obs}\) لِحِسابِ \(\sigma_{\rm int}\). يُعَرِّض الشَكْلِ [fig13] تَوْزِيعات \(\sigma_{\rm int}\)، مَعَ القِيَمِ الوَسْطِيَّةِ \(\sim 0.6\)، 0.5 وَ \(\rm 0.4~km~s^{-1}\) لِلمَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ R1، R2 وR3، عَلَى التَوالِي.
بِاِسْتِخْدامِ المُعادَلَةَ [eq2] وَجَمِيعِ البارامترات المُحَصِّلَةُ أَعْلاه، تُقَدَّر قُوَى المَجالِ المَغْناطِيسِيّ ب \(\rm\sim 101\pm71~\mu G\)، \(\rm54\pm27~\mu G\)، وَ \(\rm 75\pm45~\mu G\) لِلمَناطِقِ R1، R2، وR3، عَلَى التَوالِي (أَنْظُر الجَدْوَلُ [tab:b]). نَظَراً لِأَنَّ الدِقَّةِ الزاوِيَةِ لَبَيانات \(Planck\) هِيَ \(\sim 10\arcmin\)، فَإِنَّ أَيّ هَياكِلِ غَيْرِ مُنَظَّمَةِ أَصْغَرِ مِن حَجْمِ الشُعاع سَتَمَّلِس وَتُؤَدِّي إِلَى تَقْدِيرٍ مَبالِغَ فِيهِ لِ \(B_{\rm pos}\). أَيْضاً، إِذا اُسْتُخْدِمْنا الكَثافَةِ الحَرِجَةِ لِ CO \(J = 1-0\) (\(\rm\sim 1000~cm^{-3}\)؛ أَنْظُر (Yang2010)) عِنْدَ دَرَجَةِ حَرارَةُ حَرَكِيَّةِ \(\rm 10~K\) لِحِسابِ \(B_{\rm pos}\)، فَإِنَّ القُوَّةِ المُقَدَّرَةِ سَتَكُون 88، 47 وَ \(\rm 66~\mu G\)، عَلَى التَوالِي. بِالإِضافَةِ إِلَى ذٰلِكَ، نُحاوِل تَقْدِيرٍ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ بِاِسْتِخْدامِ طَرِيقَةِ DCF المُعَدَّلَةِ (طَرِيقَةِ ST، \(B_{\rm pos} = \sqrt{2\pi\rho}\frac{\sigma_{\rm v}}{\sqrt{\sigma_{\theta}}}\)؛ أَنْظُر، (Skalidis2021a, Skalidis2021b)), وَالَّتِي تَأْخُذ فِي الاِعْتِبارِ كُلِّ مِن التَبايُنِ وَالقابِلِيَّة لِلاِنْضِغاط لِلاِضْطِراباتِ. تُقَدَّر قُوَى المَجالِ المَغْناطِيسِيّ ب 42، 28، وَ \(\rm 29~\mu G\) فِي المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ الثَلاثِ، وَهِيَ تَقْرِيباً نِصْفِ نَتائِجِ DCF. وَمَعَ ذٰلِكَ، كَما ذَكَرَ فِي (Skalidis2021a)، فَإِنَّ طَرِيقَةِ ST سَتُقَلِّل مِن تَقْدِيرٍ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ لِلمَناطِقِ الَّتِي لا يُهْمِل فِيها الجاذِبِيَّة الذاتِيَّةِ. وَبِالتالِي، نَعْتَبِر النَتائِجِ مِن طَرِيقَةِ ST كَحَدٍّ أَدَّنِي لِ \(B_{\rm pos}\).
تُظْهِر المُلاحَظاتِ المُشْتَرَكَةِ لِ MWISP CO وَغُبار \(Planck\) بِنْيَةَ خَيْطِيّه فِي سَحابه L914، مَعَ سِلْسِلَةٍ مِن الخُطُوطِ المَغْناطِيسِيَّة المُحاذاة عَمُودِيّاً عَلَى الحافَة الكَثِيفَةِ. تُلاحِظ هَياكِلِ الخُطُوطِ المُماثِلَةِ أَيْضاً فِي خُيُوط توروس B211 (Palmeirim2013) وموسكا (Cox2016, Bonne2020). بِالمُقارَنَةِ مَعَ سَحابه L914، تَقَع هٰذَيْنِ الجِسْمَيْنِ فِي خُطُوطِ عَرَضَ مَجَرِيّه أَعْلَى نِسْبِيّاً وَهُما أَقْرَبِ بِكَثِيرٍ (140 pc لتوروس؛ 200 pc لموسكا)، لُذّاً فَإِنَّ التَلَوُّثِ فِي خَطِّ الرُؤْيَةِ مُنْخَفِضٌ جِدّاً. يَمْتَدّ الخَيْط الرَئِيسِيُّ لِ L914 \(\sim 50~pc\) فِي الطُولَ، وَهُوَ ما يَقْرُب مِن خَمْسَةِ أَضْعافٍ طُولِ خُيُوط B211 وموسكا (\(\sim 10~pc\)). بِالإِضافَةِ إِلَى ذٰلِكَ، فَإِنَّ كُتْلَةِ الخَطِّ لَخَيْط L914 (\(\sim 80~M_{\odot}~pc^{-1}\)) أَكْبَرَ بِكَثِيرٍ مِن تِلْكَ الخاصَّةِ بِخُيُوطٍ موسكا وتوروس B211 (\(\sim20~M_{\odot}~pc^{-1}\) وَ \(50~M_{\odot}~pc^{-1}\) عَلَى التَوالِي). يَجِب الإِشارَةُ إِلَى أَنَّ خَصائِصِ الخُيُوط يُمْكِن أَنَّ تَخْتَلِف بِشَكْلٍ كَبِيرٍ بِسَبَبِ المُؤَشِّراتِ المُخْتَلِفَةِ، وَالحَسّاسِيّات وَالدِقَّةِ المَكانِيَّة. عِلاوَةً عَلَى ذٰلِكَ، نَكْشِف عَن التَرْتِيباتِ شِبْهِ الدَوْرِيَّةَ فِي كُلِّ مِن شِدَّةٍ CO وَتَشَتَّت السُرْعَةِ، وَالَّتِي لَم تُلاحِظ فِي حالاتِ B211 وموسكا. قَد تُساعِد هٰذِهِ الخَصائِص المُكْتَشِفَةِ حَدِيثاً فِي فَهُم طَبِيعَةِ الخُطُوطِ المُرْتَبِطَةِ بِالخُيُوط وَتَوْفِيرِ قُيُودٍ مُراقَبَةِ جَدِيدَةٍ عَلَى النَماذِجِ النَظَرِيَّةِ. يُظْهِر شَكْلٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ B، الَّذِي كَشَفَ عَنهُ مِن خِلالَ قِياسات الاِسْتِقْطاب مِن إِمّا ضَوْء النُجُومِ أَو اِنْبِعاث الغُبارِ، مَجالاً مُرَتَّبا عَلَى نِطاقِ واسِعٍ مُوازِياً لِلخُطُوطِ فِي جَمِيعِ السُحُبِ الثَلاثَةِ. تُقَدَّر قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ B فِي سَحْبِ موسكا وتوروس وL914 ب \(\sim 12~\mu G\) (Planck_2016)، \(25~\mu G\) (Chapman2011)، وَ \(80~\mu G\) (هٰذا العَمَلِ)، عَلَى التَوالِي.
اِقْتَرَحَ (Andre2014) أَنَّ الخُيُوط تَكْتَسِب كُتْلَةِ مِن خِلالَ الاِسْتِقْطاب المَغْناطِيسِيّ. فِي هٰذا السِينارِيو، يَكُون المَجالِ المَغْناطِيسِيّ B مُهَيْمِنا دِينامِيكِيّا فِي تَكْوِينِ الخُيُوط مِن خِلالَ تَوْجِيهِ المَوادِّ عَلَى طُولِ البِنَى الفَرْعِيَّةِ نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ. حَتَّى الآنَ، تَمَّ تَحْدِيدِ عِدَّةٍ حالاتِ مِن نَشاطِ الاِسْتِقْطاب مِن خِلالَ تَدَرُّجات السُرْعَةِ، مِثْلَ مَناطِقِ OMC-1 (Hacar2017)، OMC-3 (Ren2021)، DR21 (Cao2022)، M120.1+3.0 (SunLi2023)، كالِيفُورْنِيا (Guo2021) وسيربنس (Gong2018, Gong2021). فِي هٰذِهِ الحالاتِ، تَتَقارَب تَدَفُّقاتٍ الاِسْتِقْطاب نَحْوَ مَرْكَزِ الجاذِبِيَّة، إِمّا عَلَى طُولِ الخَيْط الرَئِيسِيُّ أَو البِنَى الفَرْعِيَّةِ فِي نِظامِ العُقْدَة الخَيْطِيَّة. فِي سَحْبِ موسكا وB211، يُلاحِظ تَدَرُّجات السُرْعَةِ الكَبِيرَةِ النِطاقِ عَمُودِيّاً عَلَى الخُيُوط الرَئِيسِيَّةِ، وَيُعْتَبَر ذٰلِكَ دَلِيلاً عَلَى أَنَّ الخَيْط الرَئِيسِيُّ يَسْتَقْطِب المَوادِّ مِن مُحِيطِهِ عَبْرَ الخُطُوطِ (Bonne2020, Shimajiri2019, Palmeirim2013). بِالنِسْبَةِ لِ L914، نَفْحَص مِلَفّاتِ PV عَلَى طُولِ الخُطُوطِ وَنَجِد تَدَرُّجات سُرْعَةٍ وَتَشَتَّت مُتَزايِدَةٍ عَلَى طُولِ الخُطُوطِ S5 وS6 نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ. إِذا كانَت الجاذِبِيَّة مَسْؤُولَةٌ عَن تَدَرُّجات السُرْعَةِ، يُمْكِننا تَحْدِيدِ حَرَكَةِ المَوادِّ فِي البِئْر الجاذبي بِشَكْلٍ كَمِّي. نَفْتَرِض أَنَّ الخَيْط الرَئِيسِيُّ عِبارَةٌ عَن أُسْطُوانَة لانِهائِيّه وَمِن ثُمَّ نَسْتَخْدِم كُتْلَةِ الخَطِّ المُلاحَظَةُ لَتَقْدِير سُرْعَةٍ السُقُوطُ الحُرِّ \(v_{\rm ff}\) عِنْدَ نِصْفِ قَطَرِ \(r\) (Palmeirim2013), \[\label{ff} v_{\rm ff} = 2 \times \sqrt{GM_{\rm line}\cdot ln(\frac{D}{r}) }\] حَيْثُ D هُوَ المَسافَةِ مِن نِهايَةِ الخَطِّ إِلَى الحافَة الكَثِيفَةِ. نَظَراً لِأَنَّنا لا نَسْتَطِيع اِسْتِنْتاجِ سُرْعَةٍ خَطِّ الرُؤْيَةِ (l.o.s.) \(V_{\rm LSR}\) وَالمَوْقِعُ المُتَوَقَّعِ \(p\)، يُمْكِن إِعادَةِ كِتابَةِ المُعادَلَةَ [ff] ك \(v_{\rm LSR} = v_{\rm sys} + 2\sqrt{GM_{\rm line}\cdot ln(\frac{D}{p/sin\theta})}\cdot \rm cos\theta\)، حَيْثُ \(v_{\rm sys}\) هِيَ سُرْعَةٍ النِظامِ وَ\(\theta\) هُوَ زاوِيَةِ المَيْلِ لِلخَطّ مُقابِلَ خَطِّ الرُؤْيَةِ (l.o.s.). فِي الشَكْلِ [fig14]، نَعْرِض مِلَفّاتِ السُرْعَةِ المُلائِمَةِ تَحْتَ كُتَلِ الخُطُوطِ 60, 80, وَ \(100~M_{\odot}~pc^{-1}\)، عَلَى التَوالِي. تُقَدَّر السُرْعات النِظامِيَّةِ ب \(\sim 1.37\) وَ \(1.52~km~s^{-1}\)، عَلَى التَوالِي. تُقَدَّر السُرْعَةِ الَّتِي تَصِل إِلَى سَطْحِ الحافَة الكَثِيفَةِ ب \(2.7-3.1~km~s^{-1}\)، مِمّا يُؤَدِّي إِلَى تَقْدِيرٍ سُرْعَةٍ السُقُوطُ الحُرِّ ب \(\sim 1.3-1.7~km~s^{-1}\). مَعَ سُرْعَةٍ السُقُوطُ الحُرِّ المُقَدَّرَةِ، نَحْسِب مُعَدَّلِ الاِسْتِقْطاب الحالِيَّ بِاِسْتِخْدامِ مُعادَلَةِ \(\dot{M}_{\rm line} = \rho(R) \times v_{\rm ff} \times 2\pi R\)، حَيْثُ \(\rho(R)\sim600~\rm cm^{-3}\) هِيَ الكَثافَةِ عِنْدَ نِصْفِ قَطَرِ الحافَة الكَثِيفَةِ \(R\sim \rm 0.5~pc\). يُنْتِج عَن ذٰلِكَ مُعَدَّلِ اِسْتِقْطابِ يَتَراوَح بَيِّنَ \(\sim 170-230~M_{\odot}\rm~pc^{-1}~Myr^{-1}\). وَهٰذا يَعْنِي أَنَّ الخَيْط الرَئِيسِيُّ لِ L914 سَيَتَشَكَّل فِي حِوالِي \(0.3-0.5~Myr\). بِاِسْتِخْدامِ طَرِيقَةِ مُماثِلَةٍ، تُقَدَّر الأُطُر الزَمَنِيَّةِ فِي أَنْظِمَةِ B211 وموسكا ب \(1-2~Myr\) (Palmeirim2013) وَ \(1~Myr\) (Bonne2020)، عَلَى التَوالِي. تُشِير نَتائِجنا إِلَى أَنَّ سَحابه L914 فِي مَرْحَلَةِ مُبَكِّرَةٍ مِن التَطَوُّرِ مُقارَنَةً بِخُيُوطٍ B211 وموسكا.
حَتَّى الآنَ، تَمَّت مُلاحَظَةُ العَدِيدَ مِن السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة الخَيْطِيَّة فِي بِيئات مُخْتَلِفَةٍ (أَنْظُر، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، المُراجَعَةِ بِواسِطَةِ Hacar2023). وَمَعَ ذٰلِكَ، فَإِنَّ العَيْنات المُرْتَبِطَةِ بِالخُطُوط تَمَّ اِكْتِشافها فَقَط فِي عَدَدٍ قَلِيلٍ مِنها، مِثْلَ B211 (Palmeirim2013)، موسكا (Cox2016) وL914 فِي هٰذا العَمَلِ. اِسْتِناداً إِلَى مُقارَنَةً الخُطُوطِ فِي B211، موسكا وL914، نَعْتَبِر الأَسْبابِ التالِيَةِ لِلعَدَد المَحْدُودِ مِن الخُطُوطِ المُلاحَظَةُ: 1. الخُطُوطِ قَد تَكُون هَياكِلِ عابِرَةٍ قَصِيرَةٍ العُمْرِ وَتُظْهِر فَقَط فِي مَرْحَلَةِ التَكْوِين المُبَكِّرَةُ لِلسَحْب الجُزَيْئِيَّة الخَيْطِيَّة؛ 2. الخُطُوطِ أَكْثَرَ تَشَتَّتا وَنَحافَة مِن الخَيْط الرَئِيسِيُّ. وَنَتِيجَةَ لِذٰلِكَ، فِي المُلاحَظاتِ، سَتَغْرَق الخُطُوطِ فِي الخَلْفِيّات بِسَبَبِ نَقْصِ التَبايُنِ القُوَى مَعَ الاِنْبِعاث المُحِيطِ أَو بِسَبَبِ عَوامِلِ مِلْءِ الحُزْمَةِ الصَغِيرَةِ (Heyer2016). لِذٰلِكَ، هُناكَ حاجَةٍ إِلَى مسوحات واسِعَةً النِطاقِ مَعَ حَسّاسِيَّةٍ عالِيَةٍ وَدِقَّة مَكانَيْهِ لِلبَحْثِ عَن المَزِيدِ مِن عَيِّناتٍ الخُطُوطِ.
مُشابِها لَتَوَجُّهات هَياكِلِ المَجالِ فِي R2 وَ R3، تَمَّ الكَشْفِ عَن التَكْوِيناتِ ثُنائِيَّةٍ الوَضْعِ فِي العَدِيدَ مِن الدِراساتِ. عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Planck_2016) قامَ بِقِياس إِحْصائَيَّ لِلتَوَجُّهِ النِسْبِيّ بَيِّنَ هَياكِلِ الغازِ وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ داخِلَ عَشَرَ سَحْبِ جُزَيْئَيْهِ قَرِيبَةٌ مِن حِزامِ جُولْد، بِاِسْتِخْدامِ تَقْنِيَّةٍ هيستوغرام التَوَجُّهاتِ النِسْبِيَّةِ (HRO؛ (Soler2013، وَوَجَدَ أَنَّ التَوَجُّهِ النِسْبِيّ يَتَغَيَّر بِشَكْلٍ مَنْهَجِيٍّ مَعَ كَثافَةُ العَمُودِ \(N_{\rm H}\)، حَيْثُ يَنْتَقِل مِن كَوْنُهُ مُوازِياً فِي مَناطِقِ الكَثافَةِ المُنْخَفِضَة إِلَى عَمُودَيَّ فِي مَناطِقِ الكَثافَةِ العالِيَةِ. بِاِسْتِخْدامِ نَفْسِ الطَرِيقَةِ، تَمَّت دِراسَةٌ سَحْبِ جُزَيْئَيْهِ أُخْرَى مِثْلَ Vela C (Soler2017) وَ Serpens Main (Kwon2022) وَتَوَصَّلَت إِلَى نَفْسِ الاِسْتِنْتاجِ. طَرِيقَةِ HRO حَسِبَت التَوَجُّهِ النِسْبِيّ بِكَسَل بِكَسَل وَرَكَّزَت نَتائِجِ \(Planck\) عَلَى الوَسَطِ ذُو الكَثافَةِ العالِيَةِ وَالمُنْخَفِضَة، بَيْنَما (LiHB2013) حَدَّدَ التَوَجُّهِ العامِّ لِلسَحابَة وَأَظْهَرَ أَنَّ التَكْوِين ثُنائِيٍّ الوَضْعِ مَوْجُودٌ فِي الوَسَطِ \(2<A_{v}<5\) أَيْضاً (أَنْظُر أَيْضاً (Gu2019)). هٰذا الاِرْتِباطِ القُوَى بَيِّنَ حُقُولِ B وَالهَياكِل الخَيْطِيَّة يُشِير إِلَى الدَوْرِ المُهِمِّ الَّذِي تَلْعَبه المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة فِي تَشْكِيلِ مُورْفُولُوجِيا السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة. بِالإِضافَةِ إِلَى ذٰلِكَ، نُلاحِظ أَنَّ الكَثافَةِ العَمُودِيَّة فِي المِنْطَقَةِ الفَرْعِيَّةِ R1 مُماثِلَةٍ لِلأَخادِيد الكَثِيفَةِ فِي R2 وَ R3، بَيْنَما المَجالِ المَغْناطِيسِيّ فِي R1 مُوازٍ لِهَيْكَلِ الغازِ. نَعْتَبِر أَنَّ التَحَوُّلُ الحادِّ فِي التَوَجُّهِ النِسْبِيّ قَد يَكُون ناتِجا عَن التَغْذِيَةِ الراجِعَة النَجْمِيَّة، الَّتِي تَضْغَط وَتُعِيد تَشْكِيلِ كُلِّ مِن الغازِ القوسي وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ فِي المِنْطَقَةِ الفَرْعِيَّةِ R1 (أَنْظُر، عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Chapman2011, Chenzw2022)). بَدِيلاً، قَد يُنْتِج التَكْوِين المُوازِي المُلاحَظِ فِي R1 عَن تَأْثِيراتِ الإِسْقاط. عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، إِذا كانَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ مُوَجَّهاً بِشَكْلٍ أَساسِيٌّ عَلَى طُولِ خَطِّ البَصَر وَلٰكِنَّهُ مائِل قَلِيلاً نَحْوَ الاِتِّجاهِ الطُولَى، فَسَنُلاحَظ مَجالاً مَغْناطِيسِيّا مُتَوَقَّعاً (\(B_{\rm pos}\)) مُوازِياً لِلهَيْكَلِ الخَيْطِيّ عَلَى مُسْتَوَى السَماءِ. وَمَعَ ذٰلِكَ، فَإِنَّ التَحَقُّقِ مِن هٰذِهِ الفرضيات يَتَجاوَز نِطاقِ هٰذا العَمَلِ. فِي هٰذا العَمَلِ، نُرَكِّز عَلَى المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ الَّتِي تُظْهِر خُطُوطاً (أَيّ المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ R2 وَ R3).
تَرِي ثُنائِيَّةٍ التَوَجُّهِ بَيِّنَ حَقْلِ B وَالهَياكِل الخَيْطِيَّة أَيْضاً فِي خَرائِطِ الاِسْتِقْطاب الاِصْطِناعِيَّةِ لِلمُحاكاة العَدَدِيَّةِ (عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، (Soler2013, Chen2016, Hennebelle2013, LiPS2019)). (Soler2013) أَجْرَى سِلْسِلَةٍ مِن المُحاكاة الدِينامِيكِيَّة المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه ثُلاثِيَّةٌ الأَبْعاد بِقُوَى مَغْناطِيسِيّه مَبْدَئِيَّةٍ مُتَفاوِتَةٍ تَخْتَرِق السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة وَأَظْهَرَ أَنَّ التَكْوِيناتِ ثُنائِيَّةٍ الوَضْعِ تُلاحِظ حَصْرِيّا فِي السُحُبِ المَغْناطِيسِيَّة القَوِيَّةِ (\(\beta = 0.1\)، حَيْثُ \(\beta\) هُوَ النِسْبَةِ المُرَبَّعَةِ لِسُرْعَةِ الصَوْتِ إِلَى سُرْعَةٍ \(\rm Alfv\acute{e}n\)).
لَتَقْيِيم ما إِذا كانَت المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ فِي L914 مُقَيَّدَةٌ بِالجاذِبِيَّة أَو مَدْعُومَةً مَغْناطِيسِيّا، نَحْسِب نِسْبَةَ الكُتْلَةِ إِلَى التَدَفُّقِ بِوَحَداتٍ القِيمَةِ الحَرِجَةِ عَبْرَ \[\label{equ:8} \lambda_{\rm obs} = \frac{(M/\Phi)_{\rm obs}}{(M/\Phi)_{\rm cri}},\] حَيْثُ نِسْبَةَ الكُتْلَةِ إِلَى التَدَفُّقِ المُلاحَظَةُ هِيَ \((M/\Phi)_{\rm obs} = \frac{\mu m_{\rm H}N(\rm H_{2})}{B}\)، وَالقِيمَة الحَرِجَةِ هِيَ \((M/\Phi)_{\rm cri} = \frac{1}{2\pi\sqrt{G}}\) (Nakano1978). ثُمَّ يُمْكِن تَبْسِيطِ المُعادَلَةَ [equ:8] كَما وَصَفَ فِي (Crutcher2004): \[\lambda_{\rm obs} = 7.6 \times 10^{-21} \frac{N(\rm H_{2})}{B_{\rm pos}},\] حَيْثُ \(N{\rm (H_2)}\) هِيَ الكَثافَةِ العَمُودِيَّة المُتَوَسِّطَةِ بِوَحْدَةِ \(\rm cm^{-2}\)، وَ\(B_{\rm obs}\) هِيَ قُوَّةٍ المَجالِ B المُتَوَقَّعَةِ ب \(\rm \mu G\). المِنْطَقَةِ السحابيه الَّتِي تَكُون فِيها النِسْبَةِ \(\lambda > 1\) فِي حالَةِ فَوْقَ الحَرِجَةِ وَسَتَنْهار تَحْتَ تَأْثِيرِ الجاذِبِيَّة. عَلَى العَكْسِ مِن ذٰلِكَ، المِنْطَقَةِ الَّتِي تَكُون فِيها النِسْبَةِ \(\lambda < 1\) مَدْعُومَةً مَغْناطِيسِيّا. نَعْتَمِد قُوَى المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المُشْتَقَّة مِن كُلِّ مِن طُرُقٍ DCF وَ ST لِحِسابِ النِسَبِ (أَنْظُر الجَدْوَلُ [tab:b]) وَوَجَدْنا أَنَّ جَمِيعِ المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ دُونِ الحَرِجَةِ. وِفْقاً لِتَرْكِيبِ مِلَفِّ السُرْعَةِ فِي القِسْمِ [sec: d1]، تُقَدَّر زَوايا المَيْلِ لِلخُطُوطِ (S5 وَ S6) ضِدَّ خَطِّ البَصَر ب \(\theta \sim 45\arcdeg\). وَبِالتالِي، يَجِب أَنَّ تَكُون نِسْبَةَ الكُتْلَةِ إِلَى التَدَفُّقِ المُصَحِّحَة \(\lambda_{\rm obs} \cdot \rm cos\theta\). هٰذا التَصْحِيحِ يُعَزِّز اِسْتِنْتاجنا بِأَنَّ سَحابه L914 فِي حالَةِ دُونِ المَغْناطِيسِيَّة.
كَمَعامِل رَئِيسِيٍّ لِوَصْفِ الأَهَمِّيَّةِ النِسْبِيَّةِ للتوربولنس وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ، يَتِمّ حِسابِ عَدَدٍ \(\rm Alfv\acute{e}nic\) Mach أَيْضاً بِالصِيغَة التالِيَةِ: \[M_{\rm A, 3D} = \frac{\sqrt{3} \sigma_{\rm NT}}{V_{\rm A, 3D}},\] حَيْثُ \(V_{\rm A, 3D} = \frac{B}{\sqrt{\mu_{0}\rho}}\) هِيَ سُرْعَةٍ \(\rm Alfv\acute{e}n\) ثُلاثِيَّةٌ الأَبْعاد. \(\mu_{0}\) هُوَ نَفاذِيَّة الفَراغِ وَ\(B = \frac{4}{\pi} B_{\rm pos} \) (Crutcher2004) هِيَ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ الكُلِّيَّةِ. أَعْدادِ \(\rm Alfv\acute{e}nic\) Mach لِلمَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ الثَلاثَةِ جَمِيعُها أَقَلَّ مِن 1 (أَنْظُر الجَدْوَلُ [tab:b])، مِمّا يُشِير إِلَى أَنَّ سَحابه L914 دُونِ-\(\rm Alfv\acute{e}nic\).
تُظْهِر هٰذِهِ النَتائِجِ هَيْمَنَة كَبِيرَةٍ لِلمَجال المَغْناطِيسِيّ عَلَى الجاذِبِيَّة أَو التوربولنس فِي سَحابه L914. فِي هٰذِهِ الحالَةِ، يُقَدِّم المَجالِ المَغْناطِيسِيّ تَبايُناتٌ فِي السَحابَة، مِمّا يُساعِد فِي تَشْكِيلِ الهَياكِل الخَيْطِيَّة، حَيْثُ إِن الحَرَكاتِ المُتَعامِدَة مَعَ خُطُوطِ المَجالِ مُقَيَّدَةٌ بِقُوَّةٍ لورنتز (Soler2017). عَلَى العَكْسِ مِن ذٰلِكَ، فِي حالَةِ التوربولنس فَوْقَ-\(\rm Alfv\acute{e}nic\) (\(M_{\rm A} > 1\))، مِن المُتَوَقَّعِ أَنَّ تَكُون الحَرَكاتِ أَكْثَرَ عَشْوائِيَّةٍ. تُشِير المُحاكاة الدِينامِيكِيَّة المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه وَالمُحاكاة الهيدروديناميكيه المُقَدَّمَةِ فِي (Hennebelle2013) أَيْضاً إِلَى أَنَّ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ قَد يَزِيد مِن بَيْضاوِيّه الكُتَلِ، مِمّا يَجْعَلها أَكْثَرَ خَيْطِيّه.
(Tritsis2016) أَجْرَى عَدَمِ اِسْتِقْرارِ كَلَّفْنَ-هلمهولتز وَمُحاكاة الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه لَاِسْتِنْساخ خُطُوطِ الثَوْر5 (Goldsmith2008). تَبايُنٍ الكَثافَةِ عَلَى خُطُوطِ الثَوْر وَخارِجَها هُوَ \(\sim 25\%\) وَاِقْتَرَحَ (Tritsis2016) أَنَّ الاِقْتِران غَيْرِ الخَطِّيِّ لِمَوْجاتِ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه فَقَط يُمْكِن أَنَّ يَسْتَنْسِخ تَبايُنٍ الكَثافَةِ. التَبايُنات فِي المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ R2 وَ R3 مِن سَحابه L914 تَقْرِيباً 12% وَ 28%، عَلَى التَوالِي (أَنْظُر القِسْمِ [sec:r1]). نُقَدِّر أَيْضاً طُولِ جينز المَغْناطِيسِيّ (\(\rm \lambda_{J, mag}\)) لِلهَيْكَلِ الخَيْطِيّ L914 بِاِسْتِخْدامِ المُعادَلَةَ التالِيَةِ (Krumholz2019): \[\lambda_{\rm J, mag} = \lambda_{\rm J} ~(1+\beta^{-1})^{\frac{1}{2}} = \left[ \frac{\pi c_{\rm s}^{2}(1 + \beta ^{-1})} {G\rho} \right]^{\frac{1}{2}},\] حَيْثُ \(\rho\) وَ \(\lambda_{\rm J}\) تُمَثِّلانِ كَثافَةُ الكُتْلَةِ وَطُول جينز القِياسِيَّ الَّذِي يَشْمَل الضَغْطِ الحَرارِيِّ فَقَط، عَلَى التَوالِي. البلازما بَيْتا (\(\beta\)) يَتِمّ حِسابها ك \(\beta = \frac{c_{\rm s}^2}{V_{\rm A, 3D}^2}\).
بِاِسْتِخْدامِ المُعامَلاتِ المُحَصِّلَةُ أَعْلاه، نُقَدِّر طُولِ جينز المَغْناطِيسِيّ أَنَّ يَكُون فِي نِطاقِ مِن \(\sim 2\) إِلَى \(\rm 10~pc\). وَمَعَ ذٰلِكَ، فَإِنَّ كثافات عَدَدٍ \(\rm H_2\) لِلخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة تَمِيل إِلَى أَنَّ تَكُون أَقَلَّ بِكَثِيرٍ مِن تِلْكَ المَوْجُودَةِ فِي الشعيرات (أَيّ، R1, R2, R3). وِفْقاً لِلعَلاقَةِ الَّتِي تَنُصّ عَلَى أَنَّ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ تَتَناسَب طَرْدِيّا مَعَ كثافات عَدَدٍ \(\rm H_{2}\) (Crutcher2019)، تُقَدَّر قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ لِلخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة بِأَنَّها أَضْعَفَ بِكَثِيرٍ. عَلَى سَبِيلِ المِثالِ، إِذا أَخَذْنا \( B = 11~\mu\rm G\)، يُصْبِح مَعامِلِ البلازما \(\beta\) 0.1، وَهِيَ قِيمَةَ يَتِمّ تَبْنِيها عادَةً فِي نَمُوذَجَ التمغنط العالِي (Soler2013). وَنَتِيجَةَ لِذٰلِكَ، يُقَدَّر طُولِ جينز المَغْناطِيسِيّ بِحِوالِي \(\rm 1.4-1.8~pc\)، وَهُوَ ما يَتَوافَق مَعَ فَتْرَةٍ الخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة المُلاحَظَةُ فِي هٰذا العَمَلِ (أَنْظُر القِسْمِ [sec:r1]). تُشِير نَتائِجنا إِلَى أَنَّ الخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة مِن المُحْتَمَلِ أَنَّ تَكُون ناتِجَةٍ عَن عَمَلِيّاتِ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه. إِذا تَمَّ إِنْشاءِ الخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة بِواسِطَةِ مَوْجاتِ المَغْناطِيسِيَّة السَرِيعَةِ، تَنَبَّآ (Tritsis2018) بِأَنَّ طَيْفِ القُوَّةِ لِقَطْعِ الكَثافَةِ العَمُودِيَّة عَلَى الخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة لَهُ قِمَمَ تَقْرِيباً عِنْدَ نَفْسِ أَعْدادِ المَوْجات مَعَ طَيْفِ قُوَّةٍ مَرْكَزِ السُرْعَةِ، وَاِقْتَرَحَ طَرِيقَةِ جَدِيدَةٍ لِحِسابِ قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ، \[B_{\rm pos} = \Gamma_n N_{\rm H_2}\sqrt{4\pi\rho},\] حَيْثُ \(\Gamma_n\) هُوَ الجَذْر التَرْبِيعِيّ لَنِسْبَة القُوَّةِ فِي طَيْفِ القُوَّةِ السُرْعَةِ وَالقُوَّةِ فِي طَيْفِ الكَثافَةِ العَمُودِيَّة، \(\Gamma_n = \sqrt{\frac{|P_{v1}|^2}{|P_{N_{\rm H_2}^1}|^2}}\). يُمْكِن حِسابِ كثافات العَمُودِ المُتَوَسِّطِ \(N_{\rm H_2}\) وَالكَثافَة المُتَوَسِّطَةِ \(\rho\) مِن \(\rm \overline{N}\) وَ \(n\) لِلخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة المُدْرَجَةِ فِي الجَدْوَلُ [tab:fil]. نُقَدِّم طَيْفِ القُوَّةِ فِي المَناطِقِ الفَرْعِيَّةِ R2 وَ R3 فِي الشَكْلِ [fig15] وَ [fig16]a، عَلَى التَوالِي. الاِرْتِباطِ بَيِّنَ دَوْرِيَّةٍ السُرْعَةِ وَالكَثافَة مَوْجُودٌ فَقَط فِي المِنْطَقَةِ الفَرْعِيَّةِ R3 (وَلِيس فِي المِنْطَقَةِ الفَرْعِيَّةِ R2). اِسْتِناداً إِلَى هٰذا الاِرْتِباطِ، نَحْسِب قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ ب \(\rm47\pm12~\mu G\)، وَالَّتِي تَقَع ضِمْنَ نِطاقِ النَتائِجِ الَّتِي تَمَّ الحُصُولِ عَلَيها بِواسِطَةِ طُرُقٍ DCF وَ ST.
بِالجَمْع بَيِّنَ الأَنْشِطَةِ الاستحواذيه المُحَدَّدَةِ فِي القِسْمِ [sec: d1]، نَقْتَرِح سِينارِيو بَسِيطٍ حَيْثُ، فِي المَرْحَلَةِ المُبَكِّرَةُ، تَتَفَتَّت سَحابه عَلَى شَكْلٍ صَفِيحَةِ مَعَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المُوازِي لَها إِلَى شعيرات تَحْتَ عَدَمِ اِسْتِقْرارِ جينز. الشعيرات ذاتِيَّةٍ الجاذِبِيَّة، المُتَعامِدَة مَعَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ، تَسْتَمِرّ فِي اِسْتِيعابِ المَوادِّ مِن مُحِيطِها عَلَى طُولِ خُطُوطِ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ (مِن خِلالَ الخُطُوطِ المُتَعَرِّجَة المُلاحَظَةُ فِي المُلاحَظاتِ الحَسّاسَةِ). عِنْدَما تَكْتَسِب الشعيرات مَوادِّ كافِيَةٍ، يَحْدُث تجزؤ مِحْوَرِيٌّ بُعْدَ ذٰلِكَ فِي عَمَلِيَّةِ الديناميكا المَغْناطِيسِيَّة الهيدروديناميكيه بِمِقْياسِ خَصائِصِي يَتَوافَق مَعَ طُولِ جينز المَغْناطِيسِيّ (أَيّ، الفَتْرَةِ المُلاحَظَةُ فِي هٰذا العَمَلِ).
نُقَدِّم مُلاحَظاتٍ مُتَعَدِّدَةِ الخُطُوطِ لِ MWISP CO (\(J = 1-0\)) تُجاهَ سَحابه L914، بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب PMO بِقُطْرِ 13.7 m. نَكْشِف عَن الهَياكِل الخَيْطِيَّة (الهَيْكَل الكَثِيفِ وَالخُطُوطُ المُتَفَرِّقَة) فِي سَحابه L914 وَنَسْتَخْلِص خَصائِصها مِن بَياناتٍ CO. بِالاِقْتِران مَعَ بَياناتٍ اِسْتِقْطابِ الغُبارِ مِن مَسْحٍ \(Planck\)، نَتَحَقَّق أَكْثَرَ مِن العَلاقَةِ بَيِّنَ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ وَالهَياكِل الخَيْطِيَّة، بِهَدَفِ فَهُم آلِيَّةِ تَكْوِينِ الخُيُوط وَدَوْرِ المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة فِي هٰذِهِ العَمَلِيَّةِ. النَتائِجِ الرَئِيسِيَّةِ مُلَخَّصه أَدَنّاهُ.
L914 هِيَ سَحابه جُزَيْئَيْهِ خَيْطِيّه تَقَع عَلَى مَسافَةِ \(\rm \sim 760~pc\). اِسْتِناداً إِلَى بَياناتٍ \(\rm C^{18}O\)، نُحَدِّد الحافَة الكَثِيفَةِ لِلخَيْط L914، بِاِسْتِخْدامِ خوارزميه DisPerSE. طُولِ وَعَرَضَ وَكُتَله الخَطِّ لَخَيْط L914 هِيَ \(\rm \sim 50~pc\)، \(\rm1~pc\) وَ \(\sim 80~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\)، عَلَى التَوالِي. خَيْط L914 حَرارِيّا فَوْقَ النَقْدِيَّ مَعَ كُتْلَةِ خَطِّ أَكْبَرَ بِكَثِيرٍ مِن الكُتْلَةِ الخَطِيَّة الحَرِجَةِ (\(M_{\rm line, crit} \sim 17~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\)).
تَمَّ اِكْتِشافِ مَجْمُوعَةِ مِن الخُطُوطِ الشِعْرِيَّةُ فِي مِنْطَقَتَيْنِ فَرَعِيَّتَيْنِ مِن سَحابه L914 الخَيْطِيَّة. هٰذِهِ الخُطُوطِ مُتَّصِله بِالحافَة الكَثِيفَةِ لِلخَيْط وَتُظْهِر خَصائِصِ شِبْهِ دَوْرِيَّةٍ بِفَتْرَةِ تَذَبْذَبَ حِوالِي \(\rm 1.1-1.4~pc\). بِالنِسْبَةِ لِلخُطُوطِ ذاتِ الاِنْبِعاث البارِزُ لِ \(\rm ^{13}CO\) (S1-S6)، نُقَدِّر خَصائِصها الفِيزيائِيَّة الأَساسِيَّةِ. مُتَوَسِّطُ العَرْضِ وَكُتَله الخَطِّ لِهٰذِهِ الخُطُوطِ هِيَ \(\sim \rm 0.5~pc\) وَ \(8~M_{\odot}~\rm pc^{-1}\)، عَلَى التَوالِي. جَمِيعِ الخُطُوطِ فِي حالَةِ دُونِ النَقْدِ الحَرارِيِّ.
تُظْهِر الرُسُومِ البَيانِيَّةِ PV عَلَى طُولِ اِثْنَيْنِ مِن الخُطُوطِ (S5 وَ S6) تَدَرُّجات سُرْعَةٍ مُتَزايِدَةٍ وتشتتات سُرْعَةٍ نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ، وَالَّتِي يُمْكِن أَنَّ تَتَناسَب جَيِّداً مَعَ حَرَكاتِ السُقُوطُ الحُرِّ، مِمّا يُشِير إِلَى أَنَّ المَوادِّ تَتَدَفَّق عَلَى طُولِ الخُطُوطِ نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ تَحْتَ تَأْثِيرِ الجاذِبِيَّة.
يُقَدِّم المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المُسْتَنْتِج مِن مُلاحَظاتٍ \(Planck\) \(\rm 353~GHz\) تَكْوِيناً ثُنائِيٍّ الوَضْعِ. المَجالِ المَغْناطِيسِيّ المُنَظَّمِ عَلَى نِطاقِ واسِعٍ متوافق جَيِّداً مَعَ الخُطُوطِ المُتَفَرِّقَة، وَلٰكِنَّهُ عَمُودَيَّ عَلَى الحافَة الكَثِيفَةِ. نُقَدِّر قُوَّةٍ المَجالِ المَغْناطِيسِيّ وَنُقِيم الأَهَمِّيَّةِ النِسْبِيَّةِ بَيِّنَ الجاذِبِيَّة، وَالاِضْطِراب، وَالمَجال المَغْناطِيسِيّ، وَنَقْتَرِح أَنَّ المَجالاتِ المَغْناطِيسِيَّة تَلْعَب دَوْراً هامّا فِي تَكْوِينِ الخُيُوط مِن خِلالَ تَوْجِيهِ المَوادِّ عَلَى طُولِ الخُطُوطِ نَحْوَ الحافَة الكَثِيفَةِ.
نَشْكُر الحُكْمِ المَجْهُولِ لَتَقْدِيمه اِقْتِراحاتٍ وَتَعْلِيقات بَصِيره، مِمّا ساعَدَنا عَلَى تَحْسِينِ هٰذا العَمَلِ. اِسْتَفادَ هٰذا البَحْثِ مِن بَياناتٍ مَشْرُوعِ رَسْمِ الخَرائِطَ التَصْوِيرِيَّة لَمَجَره دَرْبِ التَبّانَة (MWISP)، وَهُوَ مَسْحٍ مُتَعَدِّدِ الخُطُوطِ فِي \(\rm ^{12}CO\)/\(\rm ^{13}CO\)/\(\rm C^{18}O\) عَلَى طُولِ المُسْتَوَى الشَمالِيِّ للمجره بِاِسْتِخْدامِ تِلِسْكُوب PMO بِقُطْرِ 13.7 m. نَحْنُ ممتنون لِجَمِيعِ أَعْضاءِ مَجْمُوعَةِ عَمَلٍ MWISP، وَخاصَّةً أَعْضاءِ الطاقِمِ فِي تِلِسْكُوب PMO بِقُطْرِ 13.7 m، لِدَعْمِهِم طَوِيلٍ الأَمَدِ. تَمَّ رِعايَةِ MWISP مِن قِبَلَ البَرْنامَجِ الوَطَنِيِّ لِلبَحْثِ وَالتَطْوِيرِ فِي الصِينِ بِمِنَحِ 2023YFA1608000، 2017YFA0402701، وَبَرْنامَجِ أَبْحاثٍ العُلُومِ الحُدُودِيَّةِ فِي CAS بِمَنْحه QYZDJ-SSW-SLH047. يُدَعِّم هٰذا العَمَلِ مِن قِبَلَ المُؤَسَّسَةِ الوَطَنِيَّةِ لِلعُلُومِ الطَبِيعِيَّةِ فِي الصِينِ (رَقْمِ المِنْحَةِ 12041305). يُقِرّ X. Chen بِالدَعْمِ مِن بَرْنامَجِ التَعاوُنِ الدُوَلِيِّ فِي CAS (رَقْمِ المِنْحَةِ 114332KYSB20190009).
ccccccccc
الاِسْمِ & \(N_{\rm peak}\) & العَرْضِ & الطُولَ & \(M_{\rm line}\) & n & \(\rm \overline{N}\) & \(M_{\rm tot}\) & الاِتِّجاهِ
& (\(\rm 10^{21}~cm^{-2}\)) & (pc) & (pc) & (\(M_{\odot}~\rm pc^{-1}\)) & (\(\rm cm^{-3}\)) & (\(\rm 10^{21}~cm^{-2}\)) & (\(M_{\odot}\)) & (دَرَجَةِ)
Fil & \(3.94\pm0.3\) & \(1.06\pm0.2\) & \(48.5\pm0.1\) & \(77\pm16\) & \(1300\pm300\) & \(3.20\pm1.0\) & \(3700\pm800\) & -
S1 & \(0.76\pm0.1\) & \(0.44\pm0.1\) & \(4.6\pm0.1\) & \(6\pm2\) & \(560\pm200\) & \(0.60\pm0.2\) & \(26\pm10\) & -
ccccccccccc
المِنْطَقَةِ & \(\delta V\) & \(\delta \theta\) & \(B_{\rm pos}\) (DCF) & \(B_{\rm pos}\) (ST) & \(\lambda_{\rm obs}\) (DCF) & \(\lambda_{\rm obs}\) (ST) & \(\rm V_{A, 3D}^{DCF}\) & \(\rm V_{A, 3D}^{ST}\) & \(M_{\rm A}^{\rm DCF}\) & \(M_{\rm A}^{\rm ST}\)
& (\(\rm km~s^{-1}\)) & (دَرَجَةِ) & (\(\rm \mu G\)) & (\(\rm \mu G\)) & & & (\(\rm km~s^{-1}\)) & (\(\rm km~s^{-1}\)) &
R1 & \(0.64\pm0.4\) & \(5.03\) & \(101\pm71\) & \(42\pm27\) & \(0.24\pm0.19\) & \(0.58\pm0.42\) & \(4.62\pm3.3\) & \(1.92\pm1.3\) & \(0.24\pm0.23\) & \(0.58\pm0.54\)
R2 & \(0.51\pm0.2\) & \(7.57\) & \( 54\pm27\) & \(28\pm12\) & \(0.45\pm0.27\) & \(0.87\pm0.46\) & \(2.47\pm1.3\) & \(1.28\pm0.6\) & \(0.36\pm0.24\) & \(0.69\pm0.42\)
R3 & \(0.40\pm0.2\) & \(4.23\) & \(75\pm45\) & \(29\pm15\) & \(0.32\pm0.22\) & \(0.84\pm0.51\) & \(3.43\pm2.1\) & \(1.33\pm0.7\) & \(0.20\pm0.16\) & \(0.52\pm0.38\)
مِن حَيْثُ المَبْدَأِ، بِسَبَبِ وُجُودِ السُحُبِ الجُزَيْئِيَّة عَلَى طُولِ خَطِّ الرُؤْيَةِ، فَإِنَّ قِيمَةَ الاِنْقِراض \(A_{\rm G}\) لِلنُجُوم المَوْجُودَةِ عَلَى السَحابَة سَتُنْتَج نُقْطَةً قَفْزَةً، وَالَّتِي يُمْكِن اِسْتِخْدامُها لَاِسْتِنْتاج مَسافَةِ السَحابَة بِاِسْتِخْدامِ تَحْلِيلِ بِإِيزِي. فِي هٰذا العَمَلِ، نَعْتَمِد نَفْسِ تَوْزِيعِ الأَوْلَوِيَّةِ وَدالّه الاِحْتِمالِيَّة كَما وَصَفَ فِي (Yan2019) ثُمَّ نَسْتَخْدِم حَزْمه بايثون emcee6 (Daniel2013) لِحِسابِ تَوْزِيعِ اِحْتِمالَيْهِ ما بُعْدَ الاِحْتِمالِ لِمَسافَةِ السَحابَة (\(D\)). وَيَتِمّ تَبَنِّي القِيمَةِ المُتَوَسِّطَةِ \(\rm \sim760~pc\) كَمَسافَة لِلسَحابَة.
لِتَجَنُّبِ الاِلْتِباسُ، خُطُوطِ الثَوْر المُشارِ إِلَيها هُنا مُخْتَلِفَةٍ عَن خُطُوطِ B211 (Palmeirim2013). الأُولَى لَيِسَت مُرْتَبِطَةً بِأَيّ هَياكِلِ خَيْطِيّه.↩