latex
نستكشف تأثيرات مرحلة إعادة التشتت الهادرونية المتأخرة على تدفق \(K^{*0}\). أجريت الحسابات النموذجية باستخدام إطار هجين ثلاثي الأبعاد إلى جانب نموذج أحادي البعد، متضمناً تطوّر الديناميكا الهيدروديناميكية والنقل الهادروني، وقد تم معايرة هذا الإطار ليتوافق مع الملاحظات التجريبية، بما في ذلك التفاوت السريع من الرتبة الأولى \(v_1\) للهادرونات الخفيفة. أظهرنا أن مرحلة إعادة التشتت الهادرونية المتأخرة تفضي إلى تعديل نوعي كبير في \(v_1\) لجسيم \(K^{*0}\)، حيث تتحول الفروق بين الميل الحدي \(\frac{dv_1}{dy}(K^{*0})-\frac{dv_1}{dy}(K^{+})\) و\(\frac{dv_1}{dy}(\phi)-\frac{dv_1}{dy}(K^{+})\) إلى إشارات متعاكسة. يكون هذا التأثير أكثر وضوحاً في التصادمات المركزية مقارنةً بالطرفية نظراً للكثافة الأعلى ومدة المرحلة الهادرونية الأطول، كما يزداد في التصادمات ذات الطاقة المنخفضة نتيجةً لزيادة عدم التماثل. على العكس، فإن تأثير المرحلة الهادرونية على معامل الشكل البيضاوي \(v_2\) لجسيم \(K^{*0}\) أقل أهمية وتظهر تغييرات كمية ضئيلة.
لقد دُرِس تأثير المرحلة الهادرونية المتأخرة، المعروفة بمرحلة إعادة التصادم، على عائد الرنينات بشكل موسع. الرنينات قصيرة العمر مثل \(\rho^{0}(770)\)، \(K^{*0}(892)\)، \(\Lambda^{*0}(1520)\) وغيرها تتحلل داخل الوسط الهادروني المتشكل في المرحلة المتأخرة من تصادمات الأيونات الثقيلة النسبية (ALICE:2018ewo, ALICE:2019smg, ALICE:2018qdv, STAR:2004bgh, ALICE:2014jbq, Song:2017hlr). تخضع جسيماتها الابنة لإعادة تصادم مع هادرونات أخرى في الوسط، مما يضعف إشارة الرنين في التحليل التجريبي (ALICE:2018ewo, ALICE:2019smg, ALICE:2018qdv, STAR:2004bgh, ALICE:2014jbq, Song:2017hlr, ALICE:2019xyr, STAR:2010avo, Bleicher:2002dm). هذا يؤدي إلى انخفاض ملحوظ في العائد النهائي لهذه الرنينات. من جهة أخرى، قد تساهم التفاعلات شبه غير المرنة بين الهادرونات في تجديد عائد الرنين عبر عملية التجديد (Bleicher:2002dm).
تحققت هذه التأثيرات تجريبياً من خلال قياس نسبة عائد الرنين إلى العائد غير الرنيني عبر أنظمة ذات أحجام مختلفة (STAR:2004bgh, STAR:2006vhb, ALICE:2018qdv, ALICE:2014jbq, ALICE:2018ewo, ALICE:2017pgw). يعتمد التغير في العائد على عمر المرحلة الهادرونية وكثافة الهادرونات في الوسط (Oliinychenko:2021enj, Sahoo:2023rko, LeRoux:2021adw, Werner:2018yad, Knospe:2021jgt), مما يجعل الرنينات مرشحات مثالية لاستكشاف خصائص هذه المرحلة.
الرنين \(K^{*0}\) ذو عمر قصير يقارب 4 fm/c ويتحلل داخل الوسط الهادروني إلى \(\pi\) و\(K\). تتعرض الجسيمات الابنة في الغالب لإعادة تصادم مع الوسط، مما يؤدي إلى ضياع إشارة \(K^{*0}\). ومع ذلك، يكون تجديد \(K^{*0}\) أقل بروزاً نظراً لصغر مقطع عرض تفاعل \(\pi-K\) مقارنةً بمقطع تفاعل \(\pi-\pi\) (Protopopescu:1973sh, Matison:1974sm, Bleicher:1999xi, STAR:2004bgh). وبناءً عليه، تنخفض نسبة عائد \(K^{*0}\) إلى \(K\) في الأنظمة الأكبر مقارنةً بتصادمات p+p عند نفس الطاقة. تُستخدم هذه الخاصية لتقدير الفترة الزمنية بين التجمد الكيميائي والتجمّد الحركي (Motornenko:2019jha, STAR:2022sir).
يُوصَف توزيع الزوايا الأزيموثية للجسيمات المنتجة بتوسع فورييه من الشكل:
حيث \(v_n\) معاملات التوافقيات، و\(\psi_n\) زاوية مستوى الحدث المرتبط بالرُتبة n. المتغيرات \(p_T\)، \(y\)، و\(\phi\) تمثل الزخم العرضي، المعامل الزايمي السريع، والزاوية الأزيموثية على التوالي.
بينما اطلعنا سابقاً على تأثير التفاعلات الهادرونية على معامل الشكل البيضاوي \(v_2\) لـ\(K^{*0}\) عند \(p_T\) منخفض (Oliinychenko:2021enj), نركّز هنا على التفاوت التوجيهي (\(v_1\)) لـ\(K^{*0}\). أُجريت دراسات \(v_1\) للعديد من الهادرونات الخفيفة لتسليط الضوء على توزيع الطاقة وكثافة الباريون الأولية (Bozek:2010bi, Ryu:2021lnx, Jiang:2021ajc, Shen:2020jwv, Parida:2022ppj, Parida:2022zse, Bozek:2022svy, Jiang:2023fad)، وخصائص معادلة الحالة (Steinheimer:2014pfa, Rischke:1995pe, Nara:2016phs, Ivanov:2016spr, Ivanov:2014ioa) ومعاملات النقل (Parida:2023rux, Parida:2022ppj, Mohs:2020awg, Becattini:2015ska). يمكن لدراسة \(v_1\) لـ\(K^{*0}\) أن تعكس مدى مشاركتها في التوسع الجماعي للكرة النارية الهادرونية المتأخرة.
في القسم التالي نصف الإطار المستخدم في هذه الدراسة. نعرض النتائج في القسم [result_sec] ونلخص الاستنتاجات في القسم [summ_sec].
الإطار المستخدم في هذه الدراسة يتضمن مكونات متعددة لمحاكاة مراحل تصادمات الأيونات الثقيلة. اعتمدنا نموذجًا مبنيًا على _جلوبر_ لتحديد الحالة الأولية لتطور الديناميكا الهيدروديناميكية. يُحرَّك توسع الكرة النارية الناتجة بواسطة شفرة MUSIC (Schenke:2010nt,Schenke:2011bn,Paquet:2015lta,Denicol:2018wdp). ثم نأخذ عينات الجسيمات الأولية من السطح ذو كثافة طاقة ثابتة باستخدام شفرة iSS (Shen:2014vra,https://github.com/chunshen1987/iSS), وبعد ذلك تُدخَل الهادرونات إلى UrQMD (Bass:1998ca,Bleicher:1999xi) لمحاكاة التفاعلات الهادرونية في المراحل المتأخرة.
` حتى لا تتعارض مع MathJax ولضمان عرضها في وسط الصفحة بشكل صحيح. - لم يتم تغيير أي كلمات أو محتوى نصي. - تم التأكد من أن جميع أقواس LaTeX مغلقة بشكل صحيح ولا توجد معادلات ناقصة أو بها أخطاء.